(2)固体比热 固体的低温热容量,根据杜隆一泊替定律,能 量均分定理,每一个自由度,1mo体的热容量 为: KT/2 巴 因此固体的定容mo比热为:3R 与温度T无关。 C=3Nk=3R 但,实验仅在室温以上成立,低温时cT)下降, 与T有关
（2）固体比热 固体的低温热容量，根据杜隆—泊替定律，能 量均分定理，每一个自由度， 1mol固体的热容量 为： kT/2 因此固体的定容mol比热为： 3R 与温度Ｔ无关。 但，实验仅在室温以上成立，低温时CV(T)下降， 与T有关。 B Ｃ ＝ ＝３ Ｖ 3Nk R Ｂ ｋＴ ２
(3)黑体辐射 个物体能全部吸 收透射在它上面的辐射 而无反射,这种物体称 为绝对黑体。 绝对黑体的空腔模型 在一定温度下,当空腔与内部的辐射 处于平衡时,腔壁单位面积所发出的辐射能 量与其吸收的辐射能量相等,实验测出平衡 时辐射能量密度按波长分布的曲线,其形状 和位置只与黑体的温度有关与空腔材料或形 状无关
（3）黑体辐射 绝对黑体的空腔模型 一个物体能全部吸 收透射在它上面的辐射 而无反射，这种物体称 为绝对黑体。 在一定温度下，当空腔与内部的辐射 处于平衡时，腔壁单位面积所发出的辐射能 量与其吸收的辐射能量相等，实验测出平衡 时辐射能量密度按波长分布的曲线，其形状 和位置只与黑体的温度有关与空腔材料或形 状无关
维恩(Wien)由热力学的讨论,加上一些特殊 的假设得出一个分布公式,维恩公式: 3-CV/T p,dv=Cve d 即随着温度升高,热辐射峰值向短波高频方向移动。 瑞利( Rayleigh)和金斯( Jeans)根据经典电 动力学和统计物理学也得到一个黑体辐射能量分布 公式,瑞利一金斯公式: &TkT p, dv=Tvdv= di 2 可以看出这个公式对高频无效,因为此时能 量密度趋于无限大,这就是著名的紫外灾难
维恩（Wien）由热力学的讨论，加上一些特殊 的假设得出一个分布公式，维恩公式： 即随着温度升高，热辐射峰值向短波高频方向移动。 瑞利（Rayleigh）和金斯（Jeans）根据经典电 动力学和统计物理学也得到一个黑体辐射能量分布 公式，瑞利—金斯公式： 可以看出这个公式对高频无效，因为此时能 量密度趋于无限大，这就是著名的紫外灾难。 2 3 / 1 C T d C e d − = 1 2 2 3 2 C 8 kT d T d d C C = =
p, dv=Cve di M0(T) 实验值 8丌kT P1 TydI 紫 火 难 瑞利-金斯线 维恩线 = a/um O 12345678 8丌h 下面我们将说到普朗克公式
o 实验值 /μm ( ) M0 T 维恩线 瑞利--金斯线 紫 外 灾 难 普朗 克线 1 2 3 4 5 6 7 8 下面我们将说到普朗克公式 2 3 / 1 C T d C e d − = 1 2 2 3 2 C 8 kT d T d d C C = = 3 3 8 1 1 h kT h d d C e = −
(4)光电效应 光的照射下, 金属中的电子吸收 光能而逸出金属表 G 面的现象称为光电 效应。 爱因斯坦于 1905年提出光量子 (光子)理论,成 功解释光电效应。 光电效应实验装置图
（4）光电效应 光的照射下， 金属中的电子吸收 光能而逸出金属表 面的现象称为光电 效应。 爱因斯坦于 1905年提出光量子 （光子）理论，成 功解释光电效应。 O O O O O O V G A K B O O m 光电效应实验装置图