板间电场的电位移矢量时间的变化率dD/等于 极板上的传导电流密度 穿过极板的电位移通量小时间的变化率d/d 等于极板上的传导电流I 问题的解决办法: dD 将d视为一种电流 dD dIt dD为甚电流密度 充电 放电 传导电流在极板上中断,可由d接瞽; 传导电流密度在极板上中断,可由dD′替 解决了非稳恒情况电流的连续性问题
板间电场的电位移矢量 对时间的变化率 等于 极板上的传导电流密度 . dD dt D j 穿过极板的电位移通量 对时间的变化率 等于极板上的传导电流 . D I t d D d 传导电流 I 在极板上中断 ，可由 d D 接替 dt ； 传导电流密度 在极板上中断 ， 可由 dD 接替 dt . j 解决了非稳恒情况电流的连续性问题 将 视为一种电流， dD 为其电流密度 dt . t d D d 问题的解决办法： t D d d 充电 j + − 放电 + − t D d d j
位移电流 1.就电流的磁效应而言,变化的电场与电流等效 称为位移电流 do dD D dt dt 2.物理意义 D=aetp dd ae aP电介质分子中 电荷微观运动 空间电场变化 真空中:①P=0,方= OE 揭示变化电场与电流的等效关系
二. 位移电流 1. 就电流的磁效应而言，变化的电场与电流等效. 称为位移电流 t D j D d d = t I D D d d = 真空中： , t P = 0 t E j D = 0 揭示变化电场与电流的等效关系 2. 物理意义 D E P = 0 + t P t E t D j D + = = 0 d d 空间电场变化 电介质分子中 电荷微观运动
3.比较 传导电流10 位移电流Ia 起源 载流子宏观 变化电场和极化 定向运动 电荷的微观运动 只在导体中存在 无焦耳热, 特点 并产生焦耳热 在导体、电介质、真空 中均存在 共同点 都能激发磁场 P334问题:比较导体、介质中j,鹚量级
3. 比较 载流子宏观 定向运动 变化电场和极化 电荷的微观运动 只在导体中存在 并产生焦耳热 无焦耳热， 在导体、电介质、真空 中均存在 都能激发磁场 P334 问题：比较导体、介质中 数量级 D j , j 0 起源 特点 共同点 传导电流 0 I 位移电流 d I
安培环路定理的推广 1.全电流全=0+D S 对任何电路,全电流总是连续的 D +)·dS=0 S,+S at 2.推广的安培环路定理 5.d=∑1全=∑(+1D)(+ OD).dS at (L内 (L内) 对 H·dl=I 全 不矛盾! D 对S2
三. 安培环路定理的推广 = = L H l I 全 d I 对 S1 对 S2 I I D = 不矛盾！ 2. 推广的安培环路定理 = = + = （ 内 ） （ 内 ） 全 （ ） L D L L H l I I I d 0 ) S t D j ( d S + 1. 全电流 D I = I + I 全 0 对任何电路，全电流总是连续的 ( ) d 0 1 2 = + + S t D j S S S1 S2 L 1 2 + − K I S
练习:P34411-19 已知:对平行板电容器充电 q1 0,i=0.2e-(SI 求:U(t)=?ID= 解:d q=idt, q=idt 0.2 U idt 0.2e dt n=i=0.2e
练习： P344 11-19 已知：对平行板电容器充电 求： , 0, 0.2 (SI) 0 t t C q i e − = = = U(t) = ? I D = ? (1 ) 0.2 0.2 d 1 d 1 0 0 t t t t e C e t C i t C C q U − − = = = = − t D I i e − = = 0.2 解： = = t q i t q i t 0 d d , d