间隔的这种划分是绝对的，不因参考系 而转变。若对某参考系事件P在事件0的光 锥内，当变到另一参考系时，虽然P的空时 坐标都改变，但s不变。因此事件P在事件0 的光锥内。同样，若对某参考系P在0的光 锥外，则对所有参考系事件P都在事件0的 光锥外。 6
6 间隔的这种划分是绝对的，不因参考系 而转变。若对某参考系事件P在事件 O的光 锥内，当变到另一参考系时，虽然P的空时 坐标都改变，但s不变。因此事件P在事件O 的光锥内。同样，若对某参考系P在O的光 锥外，则对所有参考系事件P都在事件O的 光锥外
类时区域还可再分为两部分。 光锥的上下两半只有公共点0， 而洛伦兹变换保持时间正向不变， 因此光锥的上半部分和下半部分 不能互相变换。若事件P在0的上 半光锥内，则在其他参考系中它 保持在上半光锥内。 7
7 类时区域还可再分为两部分。 光锥的上下两半只有公共点O， 而洛伦兹变换保持时间正向不变， 因此光锥的上半部分和下半部分 不能互相变换。若事件P在O的上 半光锥内，则在其他参考系中它 保持在上半光锥内
概括起来，事件P相对于事件0的时空关系可作如 下的绝对分类： 1)类光间隔：2=0， (2)类时间隔：82>0， ()绝对未来，即P在0的上半光锥内； Cb)绝对过去，即P在0的下半光锥内； ()类空间隔：2<0，P与0绝对异地。 类时间隔和类空间隔是两种截然不同的 时空关系，下面分分别讨论。 8
8 概括起来,事件P相对于事件O的时空关系可作如 下的绝对分类: (1) 类光间隔：s 2=0, (2) 类时间隔：s 2>0, (3) 类空间隔：s 2<0，P与O绝对异地。 (a) 绝对未来,即P在O的上半光锥内; (b) 绝对过去,即P在O的下半光锥内; 类时间隔和类空间隔是两种截然不同的 时空关系，下面分分别讨论
2.因果律和相互作用的最 大传播速度 类时间隔 一小 切事物都是运动发展着的。事物发展有 一定因果联系，通过物质运动的联系，作为原 因的第一事件导致作为结果的第二事件。例如 通过无线电波的传播，发报者可以影响收报者 的行动。这种因果关系是绝对的，不依赖于参 考系而转移。时间概念就是从事物发展中抽象 出来的，正确的时空观必须反映事物发展的绝 对因果性。下面我们分析因果律在相对论时空 观中是这样体现出来的。 9
9 2. 因果律和相互作用的最 大传播速度 一切事物都是运动发展着的。事物发展有 一定因果联系，通过物质运动的联系，作为原 因的第一事件导致作为结果的第二事件。例如 通过无线电波的传播，发报者可以影响收报者 的行动。这种因果关系是绝对的，不依赖于参 考系而转移。时间概念就是从事物发展中抽象 出来的，正确的时空观必须反映事物发展的绝 对因果性。下面我们分析因果律在相对论时空 观中是这样体现出来的。 类时间隔
若事件P在0的上半光锥内（包括锥面）， 即考虑类时间隔，则对任何惯性系P保持在0 的上半光锥内，即P为0的绝对未来。这种间 隔的特点是P与0可用光波或低于光速的作用 相联系。因此，如果不存在超光速的相互作 用，则两事件P与0发生因果关系的必要条件 是P处于0的光锥内，这样0与P的先后次序 在各参考系中相同，因而因果关系是绝对的。 10
10 若事件P在O的上半光锥内(包括锥面)， 即考虑类时间隔，则对任何惯性系P保持在O 的上半光锥内，即P为O的绝对未来。这种间 隔的特点是P与O可用光波或低于光速的作用 相联系。因此，如果不存在超光速的相互作 用，则两事件P与O发生因果关系的必要条件 是P处于O的光锥内，这样O与P的先后次序 在各参考系中相同，因而因果关系是绝对的