导波场论 回顾电磁波波型正交性 (1)纵场正交 (2)横场正交 储能正交 (3)模式之间正交 (4)功率正交 功率正交 (5)模式函数正交 在无耗导波系统中，一个波型与另一个波型之间的场不构成功率流，波 型之间无功率交叉。波导中所通过的总功率流等于各单独波型功率流的和。 导波系统中不同的TE模式或TM模式，彼此之间不会形成能量流动，或者说 他们所含的电磁能量彼此不会发生耦合
导 波 场 论 回顾 电磁波波型正交性 （1）纵场正交 （2）横场正交 （3）模式之间正交 （4）功率正交 （5）模式函数正交 功率正交 储能正交 在无耗导波系统中，一个波型与另一个波型之间的场不构成功率流，波 型之间无功率交叉。波导中所通过的总功率流等于各单独波型功率流的和。 导波系统中不同的TE模式或TM模式，彼此之间不会形成能量流动，或者说 他们所含的电磁能量彼此不会发生耦合
导波场论 回顾波的传播特性与功率流 ()波的色散关系 Y2=k2-k2 =a-(2y-(64-(2)84 相速： dt (2)导波系统中的电磁储能 f>人化.-形-∬H-I=4叮E-E W=2W,=2W
导 波 场 论 回顾 波的传播特性与功率流 （1）波的色散关系 2 2 2 c k k 2 2 2 2 2 0 2 2 2 ( ) ( ) ( ) r r r r c f f k v C 相速： 0 2 / 1 ( ) r r p c dz c v dt （2）导波系统中的电磁储能 c f f ： * * = 4 4 m e v v W W H H dv E E dv 2 2 W W W m e
导波场论 回顾波的传播特性与功率流 (3)功率流 P-qg是川EhP=29发7& P=g 群速=能速 P(瓦) V。(米秒) W(瓦秒米) 2 =V 相速
导 波 场 论 回顾 波的传播特性与功率流 （3）功率流 2 2 1 1 2 z c s P E ds k 2 2 1 1 2 z c s P H ds k P W v 1 g 群速=能速 P（瓦） W（瓦秒/米） Vg（米/秒） 2 p g c v v v 相速
导波场论 2.4波的传播特性与功率流 非传输波型 （凋落波型) 的能量 当f<f。时，？？？ Y为实数，波具有因子ea S V为这段波导的体积 S为包围V的封闭面 ds ds 场与能量？ 3+1 波幅度幅度随传播方向指数衰减 对无耗导波系统！！
导 波 场 论 波幅度幅度随传播方向指数衰减 对无耗导波系统！！ 非传输波型（凋落波型）的能量 当 f f c 时，？？？ 2.4 波的传播特性与功率流 γ为实数，波具有因子 z e V 为这段波导的体积 S 为包围V 的封闭面 场与能量？
导波场论 由能流定理，及已经推导出得波导系统内的能量公式 ∬(E×H)s=-jo旷(H.f-sE.E)d ∬(ExH)-=-2y0m。-W.) Z+ 导波系统侧壁为电壁或磁壁 侧面无能量传输(？)，故坡印庭矢量在侧面的积分为0； 有：2j(E×H)ds+2j医x瓦)i=2o。-,）
导 波 场 论 由能流定理，及已经推导出得波导系统内的能量公式 * * * ( ) ( ) s v E H ds j H H E E dv 1 * ( ) 2 ( ) 2 m e s E H ds j W W 1 2 1 1 * * ( ) + ( ) 2 ( ) 2 2 t t z t t z m e s s E H i ds E H i ds j W W 侧面无能量传输（？），故坡印庭矢量在侧面的积分为0； 导波系统侧壁为电壁或磁壁 有：