电子科技大学：《导波场论 Field Theory of Guided Waves》课程教学资源（课件讲稿）第二章 规则波导理论（4/5）

导波场论 2.2分离变量法一一位函数法 >赫兹电位函数法 例3同轴传输线 采用圆柱坐标系，拉梅系数 利用赫兹电位位函数法求解TEM波时，K。=O (r,p)=0 2@-u

导 波 场 论 2.2 分离变量法——位函数法  赫兹电位函数法 例3 同轴传输线 采用圆柱坐标系，拉梅系数 利用赫兹电位位函数法求解TEM波时，Kc=0   2 , 0 t    r     2 2 2 1 1 , , 0                          

导波场论 2.2分离变量法一一位函数法 >赫兹电位函数法 例3同轴传输线 同轴传输线中电位 的分布应该与角度无关 2。→新g Bi.=bo e →(p,p)=Alnp+B。 〉 Hw- Le-ip- nr

导 波 场 论 同轴传输线中电位 的分布应该与角度无关     2 2 2 1 1 , , 0                            ,  0                  2.2 分离变量法——位函数法  赫兹电位函数法 例3 同轴传输线 0 0 j z r j z a E E e r E a H e r              , ln    A B

导波场论 2.2分离变量法一一位函数法 >赫兹电位函数法 例3同轴传输线 I-Hd="Hrdo=2xrHl. 2πE4eiB U-∫Ed-E.an() 特性阻抗Z=了

导 波 场 论 2.2 分离变量法——位函数法  赫兹电位函数法 例3 同轴传输线 特性阻抗 0 60 ln( ) r U b Z I a     2 0 0 0 2 2 ln( ) j z l b j z r a E a I H dl H rd rH e r a b U E dr E a e a                            

导波场论 2.2分离变量法一一位函数法 >赫兹电位函数法 例3同轴传输线 衰减 8.686RVE,(1+ 0。= a dB/m 2πb(1201n) 功率容量 2 πa P w Eax与材料的击穿电压和导体间距离相关

导 波 场 论 2.2 分离变量法——位函数法  赫兹电位函数法 例3 同轴传输线 衰减 功率容量 Emax与材料的击穿电压和导体间距离相关 8.686 (1 ) / 2 (120ln ) s r c b R a dB m b b a      2 2 max max ln( ) a b P E W a   

导波场论 2.2分离变量法一一位诬数法 >赫兹电位函数法 例3同轴传输线 在实际应用中，同轴是以TEM模（主模）方式工作的。其截止频 率为零。 口在工作频率过高时，同轴波导还将出现一系列的高次模：TM模和 TE模。 口同轴波导中的TM模和TE模分析方法与圆柱形波导中TM模和TE模的 分析方法类似： 1.给定边界标间下求解Ez或Hz满足波动方程 2.利用纵横关系得到不同模式下的横向场以及相应的截止波长 3.对TM模也可采用赫兹电位函数法求解，TE模？？

导 波 场 论 2.2 分离变量法——位函数法  赫兹电位函数法 例3 同轴传输线  在实际应用中，同轴是以TEM模（主模）方式工作的。其截止频 率为零。  在工作频率过高时，同轴波导还将出现一系列的高次模：TM模和 TE模。  同轴波导中的TM模和TE模分析方法与圆柱形波导中TM模和TE模的 分析方法类似： 1.给定边界标间下求解Ez或Hz满足波动方程 2.利用纵横关系得到不同模式下的横向场以及相应的截止波长 3.对TM模也可采用赫兹电位函数法求解，TE模？？