第二节电磁场的波动性 ■讨论在无限大的、各向均匀、透明、无源 媒质中的电磁波 “均匀”和“各项同性”意咪着 是与位置无关的标量。 透明意味着σ=0和=0 无源是指P=0
第二节 电磁场的波动性 ◼ 讨论在无限大的、各向均匀、透明、无源 媒质中的电磁波。 ◼ “均匀”和 “各项同性”意味着 是与位置无关的标量。 透明意味着 无源是指 = 0 j = 0 和 , , = 0
第二节电磁场的波动性 ■麦克斯韦方程的形式变为: OB V·E=0 V×E (1) V·B=0 V.D OB V·B=0 V×E (3) at V×H=j+ OD OE Ot V×B=E at J=OE o电导率 D= aE 介电常数 B 磁导率
第二节 电磁场的波动性 ◼ 麦克斯韦方程的形式变为： = = − = = (4) (3) 0 (2) 0 (1) t E B t B E B E = + = = = − t D H j B D t B E 0 磁导率 介电常数 电导率 1 H B D E j E = = =
第二节电磁场的波动性 ■由此可得 22E VE=8 02B V B=Cu at at 与标准波动方程比较 124 V-A ■可知: n=C=(-a)2=(6,A Ell 00
第二节 电磁场的波动性 ◼ 由此可得： ◼ 与标准波动方程比较: ◼ 可知： 2 2 2 t E E = 2 2 2 t B B = 2 2 2 2 1 t A V A = 1 v = 2 1 2 1 0 0 ( ) ( ) r r v c n = = =
s1-3平面电磁波 ■波动方程的平面波角 0E-10E=0(1)E=(=-)+/(=+m) at 02B102B 0(2)B=f1(=-v)+f2( 上式也可以只取一种形式 E=f(z-vt B=f(z-vt
§1-3 平面电磁波 ◼ 波动方程的平面波解 ◼ 上式也可以只取一种形式 0 (2) 1 0 (1) 1 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 = − = − t B z v B t E z v E ( ) ( ) ' 2 ' 1 B = f z − v t + f z + v t ( ) ( ) 1 2 E = f z − v t + f z + v t E = f (z − vt) B = f (z −vt)
s1-3平面电磁波 ■若取一余玄函数(周期为2π)作为波动方 程的特解,则有平面简谐波 E=AcoS 2兀(z-1D) 2丌 B=Acos(2-vt 式中是一个常数,A,A是常矢量
§1-3 平面电磁波 ◼ 若取一余玄函数（周期为2）作为波动方 程的特解,则有平面简谐波： 式中 是一个常数，A,A'是常矢量 ( ) 2 'cos ( ) 2 cos = − = − B A z v t E A z v t