2、角动量守恒定律 L m t 如果0则4=0 即常矢量 如果对于某一固定点,质点所受的合外力矩为 零,则此点对该固定点的角动量矢量保持不变。 注意:1、这也是自然界普遍适用的一条基本规律。 2、M=0,可以是r=0,也可以是F=0,还可能 是与F同向或反向,例如有心力情况
2、角动量守恒定律 dt dL M＝ 如果对于某一固定点，质点所受的合外力矩为 零，则此点对该固定点的角动量矢量保持不变。 注意：1、这也是自然界普遍适用的一条基本规律。 2、M＝0，可以是r=0,也可以是F=0,还可能 是r与F同向或反向，例如有心力情况。 0 = 0 dt dL 如果M＝ 则 即L＝常矢量 L r v m
例题:p161的例 316为证明关于行 星运动的开普勒第 二定律:行星对太 阳的矢径在相等的Ar 时间内扫过相等的 面积。这个结论也 叫等所积原理
r L v r 例题：p161的例 3.16为证明关于行 星运动的开普勒第 二定律：行星对太 阳的矢径在相等的 时间内扫过相等的 面积。这个结论也 叫等面积原理
五、质心、质心运动定律 1、质心:质点系的质量中心 质点系N个质点 质量:m1m,m 位矢:r1r2r3 N ∑m∑ 质心的位矢:r。=飞 (m为总质量) 质心的位矢随坐标系的选取而变化,但 对一个质点系,质心的位置是固定的
五、质心、 质心运动定律 1、质心：质点系的质量中心 质点系 N个质点 质量：m1 m2 m3 … mi … mN 位矢：r1 r2 r3 … ri … rN 质心的位矢： (m为总质量) m m r m m r r i i i i i i i i c = = 质心的位矢随坐标系的选取而变化，但 对一个质点系，质心的位置是固定的
直角坐标系中的分量式为: n. Vi y 质量连续分布时: L xam/m y= yam/m Z=zam/m 对称物体的质心就是物体的对称中心。 由两个质点组成的质点系,常取质心处 x=0以便于分析和计算
直角坐标系中的分量式为： m m z m m y m m x x i i i c i i i c i i i c = y = z = 质量连续分布时： xc = xdm/ m yc = ydm/ m zc = zdm / m 对称物体的质心就是物体的对称中心。 由两个质点组成的质点系，常取质心处 xc= 0 以便于分析和计算
例:一段均匀铁丝弯成半径为R的半圆形,求 此半圆形铁丝的质心。 解:选如图坐标系,取长 为d的铁丝,质量为dm 以入表示线密度,Mm=M分 d 析得质心应在y轴上。 y=Rsin 6 dl= RdO nn Raine arde 22R 7 m=元R R 注意:质心不在铁丝上
例：一段均匀铁丝弯成半径为R的半圆形，求 此半圆形铁丝的质心。 解：选如图坐标系，取长 为dl 的铁丝，质量为dm， 以λ表示线密度，dm=dl.分 析得质心应在y轴上。 y R dl Rd m ydl yc = = = sin 注意：质心不在铁丝上。 2 0 2 1 sin 1 R m R Rd m yc = = m R yc R 2 = =