散射截面：设单位时间内散射到（日，o)方向面积元上（立体 角d2内)的粒子数为dn,显然 ds dn oc =d2 dn oc N 综合之，则有： dn o Nds 或 dn=q(θ，p)Nd2 (1) 比例系数q(8,p)的性质： q(日，)与入射粒子和靶粒子（散射场)的性质，它们之间的 相互作用，以及入射粒子的动能有关，是8，p的函数
设单位时间内散射到（,）方向面积元ds上（立体 角d 内）的粒子数为dn，显然 2 ds dn d r = 综合之，则有： 或 dn = q( ,)Nd （1） dn N dn Nd 比例系数q(,)的性质： q(,)与入射粒子和靶粒子（散射场）的性质，它们之间的 相互作用，以及入射粒子的动能有关，是, 的函数 散射截面：
q(日，p具有面积的量纲 dn =2 故称q(Q,)为微分散射截面，简称为截面或角分布 如果在垂直于入射粒子流的入射方向取截面面积q(日，) 则单位时间内通过此截面的粒子数恰好等于散射到(8，)方向 的单位立体角内的粒子数。 dn q(0,p)N= (2) dg 由于N、d/dO可通过实验测定，故而求得q(B,p)
q(,)具有面积的量纲 2 [ ] L Nd dn q = = 故称q(,)为微分散射截面，简称为截面或角分布 如果在垂直于入射粒子流的入射方向取截面面积q(,) ， 则单位时间内通过此截面的粒子数恰好等于散射到(,)方向 的单位立体角内的粒子数。 = d dn q( ,)N （2） 由于N、dn d可通过实验测定，故而求得q( , )
总散射截面： 0=∫q6p)a2=∫。dp∫。go,p)sin6d0 dn q(8,p)N= d 特别对于中心力场的散射，由于势场相对于z轴对称，q(6,p) 应与p无关，则： 0=∫dp。g(a,p)sin6d6=2π∫q(e)sin Od0 由于N、dn/cd2可通过实验测定，故而求得q(0,p)。 量子力学的任务是从理论上计算出9(B,p),以便于同实验 比较，从而反过来研究粒子间的相互作用以及其它问题
总散射截面： 2 0 0 Q q d d q d ( , ) ( , )sin = = 量子力学的任务是从理论上计算出 ，以便于同实验 比较，从而反过来研究粒子间的相互作用以及其它问题。 q( , ) = d dn q( ,)N 由于N、 dn d 可通过实验测定，故而求得 q( , ) 。 ( ) ( ) 2 0 0 0 Q d q d q d sin 2 sin = = ， 特别对于中心力场的散射，由于势场相对于 z 轴对称， 应与 无关，则： q( ， )
§5.2散射振幅
§5.2 散射振幅
现在考虑量子力学对散射体系的描述。设靶粒子的质量远大于散 射粒子的质量，在碰撞过程中，靶粒子可视为静止。 取散射中心A为坐标原点，散射粒子体系的定态Schrodinger方程 yv+U(FW-EW (4) 24 令 k2=2E 2 24Ur) 方程（4)改写为
现在考虑量子力学对散射体系的描述。设靶粒子的质量远大于散 射粒子的质量，在碰撞过程中，靶粒子可视为静止。 取散射中心A为坐标原点，散射粒子体系的定态Schrödinger方程 − +U(r) = E 2 2 2 ( ) 2 ( ) 2 2 2 2 V r U r E k = = （4） 令 方程（4）改写为