2、 峰值吸收 1955年Walsh A提出，在温度不太高的稳定火焰条 件下，峰值吸收系数与火焰中被测元素的原子浓度也成正 比。吸收线中心波长处的吸收系数K为峰值吸收系数，简 称峰值吸收。前面指出，·在通常原子吸收测定条件下，原 子吸收线轮廓取决于Doppler?宽度，吸收系数为 (4.3) 哈源道月章大孕 HARBIN LNTVERSITY OP COMMERCE
2、 峰值吸收 1955年Walsh A提出，在温度不太高的稳定火焰条 件下，峰值吸收系数与火焰中被测元素的原子浓度也成正 比。吸收线中心波长处的吸收系数K0为峰值吸收系数，简 称峰值吸收。前面指出，在通常原子吸收测定条件下，原 子吸收线轮廓取决于Doppler宽度，吸收系数为 − = − 2 0 0 2( ) ln 2 exp D v v v v K K (4.3)
积分式(4.3)，得 ,N2ag 将式(4.2)代入，得 2 In 2 zei K0= Nof. (4.45) mc 峰值吸收系数与原子浓度成正比，只要能测出K 就可得到No。 宏酒演商常大 HARBIN LNIVERSTTY OF COMMERCE
积分式（4.3），得 将式（4.2）代入，得 峰值吸收系数与原子浓度成正比，只要能测出K0 就可得到N0。 Kv dv = K v D 0 0 2 ln 2 1 (4.4) N f mc e v K D 0 2 0 2 ln 2 = (4.45)
3、锐线光源 峰值吸收的测定是至关重要的，在分子光谱中光源 都是使用连续光谱，连续光谱的光源很难测准峰值吸 收，Valsh还提出用锐线光源测量峰值吸收，从而解决 了原子吸收的实用测量问题。 锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的 光源，如空心阴极灯。在使用锐线光源时，光源发射 线半宽度很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。 这时发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸 收系数K在此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发 射线轮廓内。这样，一定的KO即可测出一定的原子浓 度，见图4.3。 哈源演商業大孕 HARBIN LNTVERSITY OF COMMERCE
3、 锐线光源 峰值吸收的测定是至关重要的，在分子光谱中光源 都是使用连续光谱，连续光谱的光源很难测准峰值吸 收，Walsh还提出用锐线光源测量峰值吸收，从而解决 了原子吸收的实用测量问题。 锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的 光源，如空心阴极灯。在使用锐线光源时，光源发射 线半宽度很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。 这时发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸 收系数Kv在此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发 射线轮廓内。这样，一定的K0即可测出一定的原子浓 度，见图4.3
吸收线轮廓 发射线轮廓 峰值吸收测量原理图 在发射线半宽△y范围内，积分 面积K=Ko△w 图4.3峰值吸收测量示意图 给潮清月掌大呈 HARBIN LNTVERSTTY OF COMMERCE
图4.3 峰值吸收测量示意图
强度为的某一波长的辐射通过均匀的原子蒸气时，根 据吸收定律，有 I=Io'exp(-Kv) ·式中，1与分别为入射光与透射光的强度，为峰值 吸收系数，为原子蒸气吸收层厚度。 当在原子吸收线中心频率附近一定频率范围△测量， 则 (4.6) I=[,oxp-Kl)d ，(4.7） 哈源頒月章大孕 HARBIN LNTVERSITY OP COMMERCE
(4.6) 强度为I0的某一波长的辐射通过均匀的原子蒸气时，根 据吸收定律，有 I＝I0·exp(-Kvl) 式中，I0与I分别为入射光与透射光的强度，Kv为峰值 吸收系数，l为原子蒸气吸收层厚度。 当在原子吸收线中心频率附近一定频率范围△v测量， 则 I I dv v v = 0 0 I I K l dv v v v exp( ) 0 = − (4.7)