2039 2040 不对,Ⅰ确定后,轨道角动量的大小是能确定的,但其方向不能确定。 2041 是 不对。m相同的轨道,值不一定相同,所以角动量不一定相等 2043 y4,=R42()Y,,(0,g) 径向部分R2()有一个节面,其方程是r=120a02 角度部分。,=(N/r2Xx2-y2) x2-y2=0得x=±y, 得角度部分有两个节面,其方程分别是x=y,x=-y y4d,,共有3个节面,把空间分成8个部分 2044 相对概率是v2(O=90)/w2(O=459) =sin290°/sin245°=2 概率之比是2。 2045 P=hS Svis rasin ]d0dodr f laoda o =0.7618 2046 P=hl 32tosre-/2ao x cos 0r sin 0dedodr
2039 (C) 2040 不对, l 确定后, 轨道角动量的大小是能确定的, 但其方向不能确定。 2041 是。 2042 不对。 m 相同的轨道, l 值不一定相同, 所以角动量不一定相等. 2043 (r) (θ φ) x y x y ψ R Y , 2 2 2 d 2 2 4d 4, − − = 径向部分 R (r) 4,2 有一个节面, 其方程是 r = 120 a0/Z, 角度部分 ( )( ) 2 2 2 d 2 2 N r x y x y Y = − − x 2 - y 2= 0 得 x = ±y, 得角度部分有两个节面, 其方程分别是 x = y; x = -y 4d 2 2 x y ψ − 共有 3 个节面, 把空间分成 8 个部分. 2044 相对概率是 ( = 90) ( = 45) 2p 2p θ θ ψ z ψ z = sin290/ sin245= 2 概率之比是 2。 2045 0.7618 e d 4 sin d d d 0 0 2 0 2 2 3 0 0 2 0 2 2 1s = = = − a r a r r a P r θ θ φ r 2046 r θr θ θ φ r α P r a e cos sin d d d 32 1 2 2 0 2 0 2 2 5 0 0 = −
0.3232 2047 电子云极大值位置即v极值位置,根据 9 C-cOS6=-csn0=0°80° 所以,电子云极大值在z轴上,距核为2a0处 2048 ()2=C √6 平均来说,2p电子离核比2s电子要近 (1)0.764a0,5.236a0 (2)0,4a0 (3)2a0 205 a. u 2052 (1)0 (2)ao/2 (3)a0/3 (4)相等 (5)1224eV 2053 参看《结构化学基础》(周公度编著)p.58 2054 参看《结构化学基础》(周公度编著)p.58 2055
= 0.3232 2047 电子云极大值位置即 极值位置, 根据 ( ) = − = = = = = = − cos sin 0 180 2 1 2 e 0 0 0 2 2 0 θ c θ,θ , θ c θ r a ,r a r r c θ ψ ψ r a 所以 , 电子云极大值在 z 轴上 , 距核为 2a0 处. 2048 0 2 2 0 3 2 0 0 3 2s 2 e d 6 1 2 2 1 0 r a a r a r r r a = − = − 0 2 2 0 3 2 0 0 3 2p e d 5 1 2 6 1 0 r a a r a r r r a = = − 平均来说, 2p 电子离核比 2s 电子要近。 2049 (1) 0.764a0, 5.236a0 (2) 0, 4a0 (3) 2a0 2050 Z 1 a.u. 2052 (1) 0 (2) a0/ 2 (3) a0/ 3 (4) 相等 (5) 122.4 eV 2053 参看 《 结构化学基础 》 (周公度编著) p.58 2054 参看 《 结构化学基础 》 (周公度编著) p.58 2055
参看《结构化学基础》(周公度编著)p.58 参看《结构化学基础》(周公度编著)p.54 2058 (1)1个节面,位置在通过坐标原点的xoy面上,平面形。 (2)在z轴上,距原点2a0处。 (3)略 2059 (a)根据径向部分节面数定义:n-l-1,则为0 (b)角度部分节面数为l,即2 (a)-34eV(b)电子云 (c) 4 cos 6或与cosO成正比 2059 (a)根据径向部分节面数定义:n--1,则为0 )角度部分节面数为l,即2 (034(b)电子云()3c2或与cos2成正比 2062 (a)D()=R2(y2 ()"R2(d 2063 (a)核附近 (b)离核ao处 2064 2065 (a)2 (b)-1.5leV (c)(6)2h/2丌(d)65.90 2066 (a)3 (b)1 (c)0
参看 《 结构化学基础 》 (周公度编著) p.58 2056 参看 《 结构化学基础 》 (周公度编著) p.54 2058 (1) 1 个节面 , 位置在通过坐标原点的 xoy 面上 , 平面形。 (2) 在 z 轴上 , 距原点 2a0 处。 (3) 略 2059 (a) 根据径向部分节面数定义: n - l – 1， 则为 0 (b) 角度部分节面数为 l, 即 2 (a) -3.4 eV (b) 电子云 (c) θ 2 cos 4 或与 θ 2 cos 成正比 2059 (a) 根据径向部分节面数定义: n - l – 1， 则为 0 (b) 角度部分节面数为 l, 即 2 (a) -3.4 eV (b) 电子云 (c) θ 2 cos 4 或与 θ 2 cos 成正比 2062 (a) 2 2 (r) r r Dnl Rnl = (b) + 100 2 2 0 0 d a a nl R r r r 2063 (a) 核附近 (b) 离核 a0 处 2064 (a) 一样 (b) 不一样 2065 (a) 2 (b) -1.51 eV (c) ( 6 )1/2 h/ 2 (d) 65.90 2066 (a) 3 (b) 1 (c) 0
2067 2068 2069 (C) 2070 2072 2074 全部为(非)。 2075 不对。 2076 不对 2077 不对。 2078 13.6×2eV=-54.5eV (2)由-13.6 ×2=-7861得a=03 E1=-136 =-136×0-03)×2v 13.33eV
2067 (D) 2068 (D) 2069 (C) 2070 (C) 2071 (B) 2072 (D) 2073 (D) 2074 全部为 ( 非 ) 。 2075 不对。 2076 不对。 2077 不对。 2078 (1) 13.6 2 eV 54.5eV 2 He E + = − = − (2) 由 ( ) 2 78.61, 0.3 1 2 13.6 2 = − = − − σ σ 得 ( ) ( ) 13.33eV 2eV 13.6 1 0.3 2eV 1 2 13.6 2 2 H = − = − − − − = − σ E
2079 原子薛定谔方程为 1(2e2,2e2e +v 8兀2 中心力场模型把原子核和两个电子所形成的势场看作是个中心力场,只是 离核距离的函数。当用光激发时,根据跃迁选律:△S=0,△L=±1。其最低 激发态为1s2pl,该状态的轨道角动量 lM|=[+12h/2兀=h/2 2080 基态He原子的 Slater行列式波函数为 =1V2 ls(k(1)s)( 2k(2)1(2)(2) He原子第一激发态的 Slater行列式波函数为 v1=/2 ls(k(1)2s(1( s2k(2)2s(2)(2) y2=1/ ls(k()2s(1)(1 ls2k(2)2s(2)B v3=1/2 Is(1B( 2s(1)a(1) ls2)2)2s(2)(2) =1/√21s0)()2s0)( s(2)(2)2s(2)(2) 2081 Isa(1) Isa(2) lsa(3)lsa(4 )1sB(2)lsB(3)ls(4) 2sa()2s(2)2so(3)2sa(4 28()2sp()2sp)2sf 2082
2079 He 原子薛定谔方程为 ( ) ψ Eψ r e r e r e m ε h = + − + − − 12 2 1 2 1 2 0 2 2 2 1 2 2 2 4 1 8 中心力场模型把原子核和两个电子所形成的势场看作是个中心力场, 只是 离核距离的函数。当用光激发时, 根据跃迁选律: △S=0 ,△L=±1 。其最低 激发态为 1s12p1 , 该状态的轨道角动量 │M│= [ l(l+1)]1/2 h 2 = h 2 2080 基态 He 原子的 Slater 行列式波函数为 ( ) ( ) ( ) ( ) 1s(2) (2) 1s(2) (2) 1s 1 1 1s 1 1 1 2 α β α β = He 原子第一激发态的 Slater 行列式波函数为 ( ) ( ) ( ) ( ) 1s(2) (2) 2s(2) (2) 1s 1 1 2s 1 1 1 1 2 α α α α = ( ) ( ) ( ) ( ) 1s(2) (2) 2s(2) (2) 1s 1 1 2s 1 1 2 1 2 α β α β = ( ) ( ) ( ) ( ) 1s(2) (2) 2s(2) (2) 1s 1 1 2s 1 1 3 1 2 β α β α = ( ) ( ) ( ) ( ) 1s(2) (2) 2s(2) (2) 1s 1 1 2s 1 1 3 1 2 β β β β = 2081 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2s (1) 2s (2) 2s (3) 2s (4) 2s 1 2s 2 2s 3 2s 4 1s 1 1s 2 1s 3 1s 4 1s 1 1s 2 1s 3 1s 4 4! β β β β α α α α β β β β α α α α 2082