(3)锐线光源 峰值吸收的测定是至关重要的，在分子光谱中光源 都是使用连续光谱，连续光谱的光源很难测准峰值吸收， Walsh还提出用锐线光源测量峰值吸收，从而解决了原 子吸收的实用测量问题。 锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的光源， 如空心阴极灯。在使用锐线光源时，光源发射线半宽度 很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时发射 线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸收系数KV在 此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发射线轮廓内。 这样，一定的K0即可测出一定的原子浓度，见图4.17
（3） 锐线光源 峰值吸收的测定是至关重要的，在分子光谱中光源 都是使用连续光谱，连续光谱的光源很难测准峰值吸收， Walsh还提出用锐线光源测量峰值吸收，从而解决了原 子吸收的实用测量问题。 锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的光源， 如空心阴极灯。在使用锐线光源时，光源发射线半宽度 很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时发射 线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸收系数Kv在 此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发射线轮廓内。 这样，一定的K0即可测出一定的原子浓度，见图4.17
吸收线轮廓 发射线轮廓 A 峰值吸收测量原理图 在发射线半宽△y范围内，积分 面积K=Ko△y 图4.17峰值吸收测量示意图
图4.17 峰值吸收测量示意图
(4) 实际测量 强度为的某一波长的辐射通过均匀的原子蒸气时，根 据吸收定律，有 I-1exp(-Kv) 式中，1，与分别为入射光与透射光的强度，K为峰值吸 收系数，为原子蒸气吸收层厚度。 当在原子吸收线中心频率附近一定频率范围△测量，则 =, (4.42) I=,ew(-K,0 (4.43)
（4） 实际测量 强度为I0的某一波长的辐射通过均匀的原子蒸气时，根 据吸收定律，有 I＝I0·exp(-Kvl) 式中，I0与I分别为入射光与透射光的强度，Kv为峰值吸 收系数，l为原子蒸气吸收层厚度。 当在原子吸收线中心频率附近一定频率范围△v测量，则 (4.42) (4.43) I I dv v v = 0 0 I I K l dv v v v exp( ) 0 = −
使用锐线光源，△V很小，用中心频率处的峰 值吸收系数KO来表示原子对辐射的吸收。吸光度A 为 A=lg =Ig =0.43Ko1 p-Koldvexp(-Kol)-Cy.dv (4.44)
使用锐线光源，△v很小，用中心频率处的峰 值吸收系数K0来表示原子对辐射的吸收。吸光度A 为 K l K l I d v I d v I K l d v I d v I I A v v v v v v v v 0 0 0 0 0 0 0 0 0.43 exp( ) lg exp( ) lg lg = − = − = = (4.44)
将(4.41)式代入(4.44)式，得到 A=0.43 22.e。 (4.55) mc
将（4.41）式代入（4.44）式，得到 0 2 2 ln 2 0.43 flN m c e v A D = (4.55)