1939年由北京大学出版了吴大猷的 《多原子分子的结构及其振动光谱》的英 文专著。 自拉曼获诺贝尔奖以来，第一部全面 总结分子拉曼光谱研究成果的经典著 作
1939年由北京大学出版了吴大猷的 《多原子分子的结构及其振动光谱》的英 文专著。 自拉曼获诺贝尔奖以来，第一部全面 总结分子拉曼光谱研究成果的经典著 作
黄昆和玻恩合著了《晶格动力学理论》， 为晶体的拉曼散射提供了理论基础，成为 孩领城重要的發典著作之一。 1988建立起超晶格拉曼散射理论 2002年获国家科枝奖
黄昆和玻恩合著了《晶格动力学理论》， 为晶体的拉曼散射提供了理论基础，成为 该领域重要的经典著作之一。 1988建立起超晶格拉曼散射理论 2002年获国家科技奖
拉曼散射的狡典埋论 按路经典电磁理论，单色入射光照射到样品， 使分子产生振篇的感生电偶极矩，这个振莺的 感生偶极矩又可视为一个福射源，发射出瑞利 散射光和拉曼散射光。 当入射光不是很强时，感生偶极矩户与分子 极化率a以及电场强度E之间的近似关系为： P=aE
P E = 按照经典电磁理论，单色入射光照射到样品， 使分子产生振荡的感生电偶极矩，这个振荡的 感生偶极矩又可视为一个辐射源，发射出瑞利 散射光和拉曼散射光。 拉曼散射的经典理论 P 当入射光不是很强时，感生偶极矩 与分子 极化率α 以及电场强度 E 之间的近似关系为：
由于分子中各原子核在其平衡位置附近的振 动，分子的极化率本将随之改变，所以极化率 的各个分量可以按简正坐标展开为泰勒级数形 式 &,=(c0+∑(0)0 式中(0是分子在平衡往置的Qi」值，通常 是不变的，Qk.是分子振动的简正坐标，这里已 略去二次项及高次项
Q k k ij Q ij k ij 0 ( ) 0 ( ) = + 式中(αij) 0 是分子在平衡位置的αij 值，通常 是不变的，Qk ,是分子振动的简正坐标，这里已 略去二次项及高次项。 由于分子中各原子核 在其平衡位置附近的振 动，分子的极化率亦将随之改变，所以极化率 的各个分量可以按简正坐标展开为泰勒级数形 式