一定城子体糸和非定城子体条 定域子体系( localized system) 定域子体系又称为可分辨粒子体系,意即 这种体系中的粒子彼此可以分辨。例如,在晶 体中,粒子在固定的晶格位置上作往复振动, 每个位置可以想象给予编号而加以区分,所以 定位体系的微观态数是很大的
定域子体系和非定域子体系 定域子体系（localized system） 定域子体系又称为可分辨粒子体系，意即 这种体系中的粒子彼此可以分辨。例如，在晶 体中，粒子在固定的晶格位置上作往复振动， 每个位置可以想象给予编号而加以区分，所以 定位体系的微观态数是很大的
离城子体糸(non- localized system) 离域子体系又称为不可分辨粒子体系,基本粒 子之间不可区分。例如,气体的分子,总是处于混 乱运动之中,液体中的分子一般情况下也是作不规 则运动,没有固定的位置,彼此无法分辨,所以气 体是离域子体系,它的微观状态数在粒子数相同的 情况下要比定域子体系少得多
离域子体系又称为不可分辨粒子体系，基本粒 子之间不可区分。例如，气体的分子，总是处于混 乱运动之中，液体中的分子一般情况下也是作不规 则运动，没有固定的位置，彼此无法分辨，所以气 体是离域子体系，它的微观状态数在粒子数相同的 情况下要比定域子体系少得多。 离域子体系（non-localized system）
7.1.4、平衡态及相关问题 经典热力学认为,处于平衡态的封闭体系的各热力 学性质具有单值性且不随时间而变。但量子力学并不认 同这一观点,从微观的角度,分子在不断地相互碰撞和 交换能量。虽然总能量守恒。但N个粒子分配总能量E 则应有许多不同方式,而能量的每一种分配方式就产生 体系的一个微观态。因此不难想像,对于一个指定的宏 观态,实际上包含着难以计数的微观态
7.1.4、平衡态及相关问题 经典热力学认为，处于平衡态的封闭体系的各热力 学性质具有单值性且不随时间而变。但量子力学并不认 同这一观点，从微观的角度，分子在不断地相互碰撞和 交换能量。虽然总能量守恒。但 N 个粒子分配总能量 E 则应有许多不同方式，而能量的每一种分配方式就产生 体系的一个微观态。因此不难想像，对于一个指定的宏 观态，实际上包含着难以计数的微观态
平衡态及相关问题 从以上分析可见,对于宏 观上的平衡态,在微观上其实并 W 非完全“均匀一致”,这种偏离 平衡态的现象称为“涨落”或 W “起伏”。但随着体系粒子数愈 多,则“涨落”现象出现的机会 愈小。在极限情况下 涨 落”出现的几率几乎为零。此 宏观状态 时,可认为体系中只存在一种微 观状态数最大的分布—最概然 体系总是在平衡态附近
体系总是在平衡态附近 从以上分析可见，对于宏 观上的平衡态，在微观上其实并 非完全“均匀一致” ，这种偏离 平衡态的现象称为“涨落”或 “起伏” 。但随着体系粒子数愈 多，则“涨落”现象出现的机会 愈小。在极限情况下 “涨 落” 出现的几率几乎为零。此 时，可认为体系中只存在一种微 观状态数最大的分布——最概然 分布。 ( ) N → 平衡态及相关问题
7.1.5、统计方法的特点 目前,统计方法主要有三种: 种是 Maxwel- Boltzman统计,通常称为 Boltzmann统计。 1900年 Plonk提出了量子论,引入了能量量子化的概 念,发展成为初期的量子统计。 在这时期中, Boltzmann有很多贡献,开始是用经典 的统计方法,而后来又有发展,加以改进,形成了目前的 Boltzman统计。 方法特点:以孤立体系为研究对象,从粒子的量子态出 发,用摘取最大项法求平均值
7.1.5、统计方法的特点 目前，统计方法主要有三种： 一种是Maxwell-Boltzmann统计，通常称为Boltzmann统计。 1900年 Plonck 提出了量子论，引入了能量量子化的概 念，发展成为初期的量子统计。 在这时期中，Boltzmann有很多贡献，开始是用经典 的统计方法，而后来又有发展，加以改进，形成了目前的 Boltzmann统计。 方法特点：以孤立体系为研究对象，从粒子的量子态出 发，用摘取最大项法求平均值