广东工业大学：《高等工程热力学》课程教学资源（课件讲稿）第五章 实际气体热力学过程

实际流体的余焓方程 由定义，余焓h=hr-hn.I 在定温下上式对压力求导数，得 (a) 因为理想气体的焓只是温度的函数，所以上式右侧第一项 右侧第二项是实际气体焓在等温下随压力的变化。由焓 的一般关系式(8-12) dh cpdT v-1 dp

由定义，余焓 p,T * hr = hp,T − h 在定温下上式对压力求导数，得 T p,T T * p,T T r p h p h p h           −           =           因为理想气体的焓只是温度的函数，所以上式右侧第一项 0 p h * p ,T =           右侧第二项是实际气体焓在等温下随压力的变化。由焓 的一般关系式(8-12) dp T v dh c dT v T p p                 = + − (a) 实际流体的余焓方程

可得 ). 对于等温变化，则有®-()中=)，中 从A马到P盼上式，得--) 当p→0时，h0=0,故得 -8. (T常数) 上式就是余焓的通用方程

可得 T T p p,T T v v T p h                 = −           对于等温变化，则有 ( ) v dp T v dp T p h dh T p p,T r T          −        =           = − 从 P0 到 P 积分上式，得           −        − = p p p r r0 0 v dp T v h h T 当 时， ，故得  →          −        = p p 0 p r 0 v dp T v h T （ 常数） 上式就是余焓的通用方程。 p0 → 0 hr0 = 0 T =

实际气体的焓值可以通过理想气体 的焓值减余焓值求得 her hes"-h 米 =-cr-了r-时n

实际气体的焓值可以通过理想气体 的焓值减余焓值求得 v dP T v h C dT T h h h T P P P T T P T p P T P T r   →  −        = + − = − 0 , * , , 0 0 0 0 [ ]

实际流体的余熵方程 由定义： S,SpT-Spr 在等温下对压力求导得 as, p 由式 Cydr=-( av )pdp Cd 可得 由理想气体 PV=RT 可得

Sr SP T SP,T * = , − T P T T P T T r P S P S p S ( ) ( ) ( ) , * ,   −   =   dT T C dP T V dT T C dv T P ds P P V V +   + = −   = ( ) ( ) P T p T T v P S         = −           * , PV = RT P R T v P S P T p T  = −        = −           * , 由定义： 在等温下对压力求导 得 由式: 可得 由理想气体 可得 实际流体的余熵方程