平面简谐波的波动表达式： 以x,)=4 lcos(t-+p, 因为0=2元/7 uT=入 )-icos(or) 2TX 0=e后+o
= − + 0 ( , ) cos ( ) u x y x t A t 平面简谐波的波动表达式： 因为 = 2π T uT = ) 2π ( , ) cos( 0 = − + x y x t A t + = 2π − 0 ( , ) cos x T t y x t A
2πx y(x,t)=Acos(@t 入 结论：随着x值的增大，即在传播方向上，各质 点的相位依次落后。这是波动的一个基本特征。 坐标为x的质元振动相位比原点O处质元的振 动相位落后了2元x/入。 当x=n2 yx,)=yx+2,》 结论：波长标志着波在空间上的周期性
) 2π ( , ) cos( 0 = − + x y x t A t 坐标为 x 的质元振动相位比原点O处质元的振 动相位落后了 2πx 。 当 x = n y(x,t) = y(x +,t) 结论：波长标志着波在空间上的周期性。 结论：随着x值的增大，即在传播方向上，各质 点的相位依次落后。这是波动的一个基本特征
一维平面简谐波表达式的物理意义： (1)当x=xo(常数)时 质元的振动表达式： t0=c-之）+n (2)当t=t。(常数)时 各质元的位移分布函数： x)=Acoso(6,-+2】
一维平面简谐波表达式的物理意义： （1）当 x = x 0 （常数）时 质元的振动表达式 ： = − + 0 0 ( ) cos ( ) u x y t A t （2）当 t = t 0 （常数）时 各质元的位移分布函数： y x A t x u ( ) = cos[( − ) + ] 0 0
○○ 88 y=Acos(t-X)→Acos(+△M-X+u u 左边：t时刻，x处质点的振动位移。 右边：t+△t时刻，x+u△t处质点的振动位移。 结论：t时刻，x处质点的振动状态经△r时间传 到了x+u△t处
x y 1 t 2 t cos ( ) cos( ) u x u t A t t u x y A t + = − + − 左边：t 时刻，x 处质点的振动位移。 右边：t +t 时刻，x + ut 处质点的振动位移。 t 时刻，x 处质点的振动状态经t 时间传 到了x + ut 处。 结论：
简谐波沿Ox轴的负方向传播 以x,t）=Acos[o(t+)+p] yr.)=dco(oi) 小归am- 注：若已知的振动点不在原点，而是在x点，则只 要将各波动表达式中的x换为(x-x)即可
简谐波沿Ox 轴的负方向传播 y x t A t x u ( , ) = cos[( + ) + ] 0 ) 2π ( , ) cos( 0 = + + x y x t A t ( ) + = π + 0 , cos 2 x T t y x t A 若已知的振动点不在原点，而是在 x0 点，则只 要将各波动表达式中的 x 换为（x- x0） 即可。 注：