在气相色谱中，n值是很大的，约为103~106，流 出曲线可趋近于正态分布曲线。 流出曲线上的浓度c与时间t的关系可由下式表示： Co C= e 202 (流出曲线方程) G2π 式中：c为进样浓度 6为标准偏差 tR为保留时间 c为时间t 给酒渭商業大是 HARBIN LNIVERSTTY OF COMMERCE
在气相色谱中，n值是很大的，约为 103~106 ，流 出曲线可趋近于正态分布曲线。 流出曲线上的浓度c与时间t的关系可由下式表示: t c t c e c c R t t R 为保留时间 为时间 式中： 为进样浓度 为标准偏差 流出曲线方程） 0 2 ( ) 0 ( 2 2 2 − − =
由塔板理论可导出n与色谱峰半峰宽或峰低宽度的 关系： m55416(-218 。2-19). n 式中L为色谱柱长度，R及Y12或Y用同一物理量单位（时 间或距离)。 由式(2-18)(2-19)可见，色谱峰越窄，塔板数n越多， 理论塔板高度H就越小，此时柱效能越高。 n,H可作为描述柱效能的一个指标。 疮爾清月業大孕 HARBIN LNTVERSITY OF COMMERCE
• 由塔板理论可导出n与色谱峰半峰宽或峰低宽度的 关系： ( ) n L H ) ( ) Y t ) ( Y t n . ( R / R 2 19 5 54 16 2 18 2 2 1 2 = − = = − − 而 式中L为色谱柱长度，tR及Y1/2或Y用同一物理量单位（时 间或距离）。 由式（2-18）（2-19）可见，色谱峰越窄，塔板数n越多， 理论塔板高度H就越小，此时柱效能越高。 n，H可作为描述柱效能的一个指标
。 为使塔板数和塔板高度真实反应色谱柱分离的好坏，将 tM外的有效塔板数n有效和有效塔板高度H有效作为柱效能指 标。计算公式为： 。 ● n有数=5.54-)2=16(g) (2-18) I12 H有效 (2-19) n有效 有效塔板数和有效塔板高度较为真实的反应了柱效能的好坏。 成功处：解释流出曲线的形状（呈正态分布）、浓度极大点的位 置以及计算评价柱效能等方面。 不足处：基本假设是不当。 宏酒演商常大是 HARBIN LNIVERSTTY OF COMMERCE
为使塔板数和塔板高度真实反应色谱柱分离的好坏，将 tM外的有效塔板数n有效和有效塔板高度H有效作为柱效能指 标。计算公式为： (2 19) 5.54( ) 16( ) (2 18) 2 ' 2 1/ 2 ' = − = = − 有效 有效 有效 n L H Y t Y t n R R 有效塔板数和有效塔板高度较为真实的反应了柱效能的好坏。 成功处：解释流出曲线的形状（呈正态分布）、浓度极大点的位 置以及计算评价柱效能等方面。 不足处：基本假设是不当
五、速率理论（rate theory) 1956年由荷兰学者范第姆特提出： B .HA++Cu 2 式中：A,B,C为三个常数 A为涡流扩散项 B为分子扩散项系数 C为传质阻力系数 U一定时，只有A,B,C较小时，H才能较小，柱效能才能较高。 给源清商業大多 HARBIN LNTVERSITY OF COMMERCE
五、速率理论（rate theory） 1956年由荷兰学者范第姆特提出 ： Cu u B H = A + + 式中：A，B，C为三个常数 A为涡流扩散项 B为分子扩散项系数 C为传质阻力系数 u一定时，只有A，B，C较小时，H才能较小，柱效能才能较高
1、涡流扩散项A 气体碰到填充物颗粒时，形成类似“涡流”的流动， 引起色谱峰扩张。 A-2Xdp 填充物颗粒直径dp(单位为cm) 填充的不均匀性入 使用适当粒度和颗粒均匀的单体，尽量填充均匀，可 减少涡流扩散。 空心毛细管柱中，A项为零。 宏酒演商常大是 HARBIN LNTVERSTTY OF COMMERCE
气体碰到填充物颗粒时，形成类似“涡流”的流动， 引起色谱峰扩张。 A=2λdp 填充物颗粒直径dp（单位为cm） 填充的不均匀性λ 使用适当粒度和颗粒均匀的单体，尽量填充均匀，可 减少涡流扩散。 空心毛细管柱中，A项为零。 1、涡流扩散项A