目录2021219 光学信息处理 第1节 第2节 第3节 第一章 第4节 傅里叶光学基础 第1章
第1节 第2节 第3节 第4节 目 录 第1章 2021/2/19 光学信息处理 1 第一章 傅里叶光学基础
目录2021219 光学信息处理 第1节 第一章傅里叶光学基础 第2节 第3节1.1二维傅里叶分析 第4节 1.2空间带宽积和测不准关系式 1.3平面波的角谱和角谱的衍射 1.4透镜系统的傅里叶变换性质 第1章
第1节 第2节 第3节 第4节 目 录 第1章 2021/2/19 光学信息处理 2 第一章 傅里叶光学基础 1．1 二维傅里叶分析 1．2 空间带宽积和测不准关系式 1．3 平面波的角谱和角谱的衍射 1．4 透镜系统的傅里叶变换性质
目录2021219 光学信息处理 剩带11二维傅里叶分析 第2节1.1定义及存在条件 第3节 复变函数器g(x2y)的傅里叶变换可表为 第4 G(u,v)=Fig(x,y)) ∫=.∞g(x,y)exp-r(ax+wy) dady(1) 称g(x2y)为原函数,G(u,)为变换函数或像函数。 (1)式的逆变换为 g(x2y)={G(u,)} JJo. G(u, v)exp[i2(ux+vy)]dudy(2) 第1章
第1节 第2节 第3节 第4节 目 录 第1章 2021/2/19 光学信息处理 3 1.1 二维傅里叶分析 1.1.1 定义及存在条件 复变函数器 g(x,y) 的傅里叶变换可表为 G(u,v) = F {g(x,y)} = ∞ - ∞g(x,y)exp[-i2(ux+vy)]dxdy (1) 称g(x,y)为原函数，G(u,v)为变换函数或像函数。 (1)式的逆变换为 g(x,y) = F -1 {G(u,v) } = ∞ - ∞G(u,v)exp[i2(ux+vy)]dudv (2)
目录2021219 光学信息处理 第1节 傅里叶-贝塞尔变换 第2节 设函数g(r,)=g(r)具有圆对称, 第3节 第4节 傅里叶-贝塞尔变换为 G(p=g(r) 2π∫=org(J(2prdr 其中J为第一类零阶贝塞尔函数 傅里叶-贝塞尔逆变换为 g(r)=91{G(p) 2x oop G(p)jo(2pr)dp 第1章
第1节 第2节 第3节 第4节 目 录 第1章 2021/2/19 光学信息处理 4 傅里叶-贝塞尔变换 设函数g(r,) = g(r) 具有圆对称， 傅里叶-贝塞尔变换为 G() = B {g(r)} = 2 ∞ o rg(r)Jo (2r)dr 其中 Jo 为第一类零阶贝塞尔函数 傅里叶-贝塞尔逆变换为 g(r) = B -1 {G()} = 2 ∞ o G()Jo (2r)d
目录2021219 光学信息处理 第1节变换存在的条件为 第2节 (1)g(x2y)在全平面绝对可积; 第3节 (2)g(x2y)在全平面只有有限个间断点,在任何 第4 有限的区域内只有有限个极值; (3)gx2y)没有无穷大型间断点 以上条件并非必要,实际上,“物理的真实”就 是变换存在的充分条件。 以下我们常用g(x2y)分→G(u,v)表示变换对 对于光学傅里叶变换,x,y是空间变量,u,v则 是空间频率变量。在一维情况下,有时也用希 章腊字母v表示频率变量
第1节 第2节 第3节 第4节 目 录 第1章 2021/2/19 光学信息处理 5 变换存在的条件为 (1) g(x,y)在全平面绝对可积； (2) g(x,y)在全平面只有有限个间断点，在任何 有限的区域内只有有限个极值； (3) g(x,y)没有无穷大型间断点。 以上条件并非必要，实际上， “物理的真实”就 是变换存在的充分条件。 以下我们常用 g(x,y) G(u,v) 表示变换对． 对于光学傅里叶变换，x，y是空间变量，u，v 则 是空间频率变量。在一维情况下，有时也用希 腊字母 v 表示频率变量