降尘可分离的百分率问题 般认为尘粒在气体中的分布是均匀的。 对于不能100%被沉降下来的颗粒来说，它能够被分 离的百分数等于它在停留时间内的沉降距离与降尘 室的高度之比。 2 un×停留时间 降尘室高度
降尘可分离的百分率问题 一般认为尘粒在气体中的分布是均匀的。 对于不能100%被沉降下来的颗粒来说，它能够被分 离的百分数等于它在停留时间内的沉降距离与降尘 室的高度之比。 2 ,min ,min = p p p p t p u u d u d 停留时间 降尘室高度
沸腾给热和冷凝给热 液体沸腾和冷凝必然伴随着流体的流动，故沸腾 给热和冷凝给热同样属于对流给热。 由于相变化的存在，使给热过程有其特有的规律。 沸腾给热 按设备的尺寸和形状分，液体在加热面上的沸腾可分 为大容积沸腾和管内沸腾两种。 大容积沸腾时，液体中一方面存在着由温差引起的自然 对流，一方面又存在着因气泡运动所导致的液体运动。 管内沸腾时，管壁上产生的气泡不能自由上浮，而是被 管内液体所裹挟与其一起流动，造成复杂的两相流动
沸腾给热和冷凝给热 液体沸腾和冷凝必然伴随着流体的流动，故沸腾 给热和冷凝给热同样属于对流给热。 由于相变化的存在，使给热过程有其特有的规律。 沸腾给热 按设备的尺寸和形状分，液体在加热面上的沸腾可分 为大容积沸腾和管内沸腾两种。 大容积沸腾时，液体中一方面存在着由温差引起的自然 对流，一方面又存在着因气泡运动所导致的液体运动。 管内沸腾时，管壁上产生的气泡不能自由上浮，而是被 管内液体所裹挟与其一起流动，造成复杂的两相流动
沸腾给热 按液体的主体温度是否达到饱和温度分，沸腾可分为 过冷沸腾和饱和沸腾两种 过冷沸腾时，在加热面上产生的气泡在脱离之前或脱 离之后在液流主体中可重新凝结。饱和沸腾时，离开 加热面的气泡将不再重新凝结。 气泡的生成和过热度 沸腾给热的主要特征是液体内部有气泡产生。 由于表面张力的作用，气泡内的压强要大于气泡外液 体的压强，液体的温度必须高于相应的饱和温度。 液体的过热是小气泡生成的必要条件
沸腾给热 按液体的主体温度是否达到饱和温度分，沸腾可分为 过冷沸腾和饱和沸腾两种。 过冷沸腾时，在加热面上产生的气泡在脱离之前或脱 离之后在液流主体中可重新凝结。饱和沸腾时，离开 加热面的气泡将不再重新凝结。 气泡的生成和过热度 沸腾给热的主要特征是液体内部有气泡产生。 由于表面张力的作用，气泡内的压强要大于气泡外液 体的压强，液体的温度必须高于相应的饱和温度。 液体的过热是小气泡生成的必要条件
液体沸腾 沸腾给热气泡只能在粗糙加热面的若干点上产生，这 些点称为汽化核心。 目前比较一致的看法认为，粗糙表面的细小凹缝易于 成为汽化核心。 加热面比较光滑时，必须有很大的过热度才能使气泡 生成。一旦气泡长大，过热液体在气泡表面迅速蒸发 产生大量蒸汽，此过程进行得非常激烈，称为暴沸。 沸腾给热时，气泡的产生和脱离对紧贴加热表面的液 体薄层液体产生强烈的扰动，使热阻大为降低
液体沸腾 沸腾给热气泡只能在粗糙加热面的若干点上产生，这 些点称为汽化核心。 目前比较一致的看法认为，粗糙表面的细小凹缝易于 成为汽化核心。 加热面比较光滑时，必须有很大的过热度才能使气泡 生成。一旦气泡长大，过热液体在气泡表面迅速蒸发 产生大量蒸汽，此过程进行得非常激烈，称为暴沸。 沸腾给热时，气泡的产生和脱离对紧贴加热表面的液 体薄层液体产生强烈的扰动，使热阻大为降低
沸腾曲线 表面汽化〡核状沸腾 ,膜状沸腾 当过热度很小(<2.2C) 时，传热取决于单相液体 的自然对流。 品 当过热度增大时，汽泡 不断在壁面上产生，并 在液体中上升和长大，这 0.1 1.0 10100 1000 10000 对液体对流起着显著作 △T=Tw-T 用，称为核状沸腾。 常压下的饱和水作池内沸腾时的沸腾曲线 当过热度超过某临界值时，汽泡在脱离加热面之前便相互连接， 形成气膜，称为膜状沸腾。 从核状沸腾变为膜状沸腾的转折点称为临界点
沸腾曲线 表面汽化 核状沸腾 膜状沸腾 lg 当过热度超过某临界值时，汽泡在脱离加热面之前便相互连接， 形成气膜，称为膜状沸腾。 当过热度很小（<2.2oC) 时，传热取决于单相液体 的自然对流。 当过热度增大时，汽泡 不断在壁面上产生，并 在液体中上升和长大,这 对液体对流起着显著作 用,称为核状沸腾。 从核状沸腾变为膜状沸腾的转折点称为临界点