第一节基本原理 在一般原子吸收测量条件下,原子吸收轮廓取决于 Doppler(热变宽)宽度,通过运算可得峰值吸收系数 Ko=2/AVD(In2/T)/2 Te?Nof/mc 可以看出,峰值吸收系数与原子浓度成正比,只要能测 出K就可得出N 3,锐线光源 锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的光 源,如空心阴极灯。在使用锐线光源时,光源发射线半 宽度很小,并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时 发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形,即峰值吸收系数
11 第一节 基本原理 在一般原子吸收测量条件下，原子吸收轮廓取决于 Doppler （热变宽）宽度，通过运算可得峰值吸收系数： K0 = 2/△D(ln2/) 1/2 e 2N0ƒ/mc 可以看出，峰值吸收系数与原子浓度成正比，只要能测 出K0 就可得出N0。 3，锐线光源 锐线光源是发射线半宽度远小于吸收线半宽度的光 源，如空心阴极灯。在使用锐线光源时，光源发射线半 宽度很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时 发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸收系数
第一节基本原理 K、在此轮廓内不随频率而改变,吸收只限于发射线轮廓 内。这样,一定的K即可测出一定的原子浓度。 4,实际测量 在实际工作中,对于原子吸收值的测量,是以一定光 强的单色光L通过原子蒸气,然后测出被吸收后的光强I, 此一吸收过程符合朗伯-比耳定律,即 KNL 式中K为吸收系数,N为自由原子总数(基态原子数), L为吸收层厚度
12 第一节 基本原理 K 在此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发射线轮廓 内。这样，一定的K0即可测出一定的原子浓度。 4，实际测量 在实际工作中，对于原子吸收值的测量，是以一定光 强的单色光I0通过原子蒸气，然后测出被吸收后的光强I， 此一吸收过程符合朗伯-比耳定律，即 I = I0 e -K N L 式中K为吸收系数，N为自由原子总数（基态原子数）， L为吸收层厚度
第一节基本原理 吸光度A可用下式表示 A=glo/I=2.303KNL 在实际分析过程中,当实验条件一定时,N正比于待 测元素的浓度
13 第一节 基本原理 吸光度A可用下式表示 A = lgI0 / I = 2.303 K N L 在实际分析过程中，当实验条件一定时，N正比于待 测元素的浓度
第二节仪 原子吸收光谱仪又称原子吸收分光光度计,由光源 原子化器、单色器和检测器等四部分组成 光源 光源的作用是发射被测元素的特征共振辐射。对光 源的基本要求:发射的共振辐射的半宽度要明显小于吸 收线的半宽度;辐射的强度大;辐射光强稳定,使用寿 命长等。空心阴极灯是符合上述要求的理想光源,应用 最 空心阴极灯是由玻璃管制成的封闭着低压气体的放 电管。主要是由一个阳极和一个空心阴极组成。阴极为
14 第二节 仪 器 原子吸收光谱仪又称原子吸收分光光度计，由光源、 原子化器、单色器和检测器等四部分组成。 一、光源 光源的作用是发射被测元素的特征共振辐射。对光 源的基本要求：发射的共振辐射的半宽度要明显小于吸 收线的半宽度；辐射的强度大；辐射光强稳定，使用寿 命长等。空心阴极灯是符合上述要求的理想光源，应用 最广。 空心阴极灯是由玻璃管制成的封闭着低压气体的放 电管。主要是由一个阳极和一个空心阴极组成。阴极为
第二节仪 空心圆柱形,由待测元素的高纯金属和合金直接制成, 贵重金属以其箔衬在阴极内壁。阳极为钨棒,上面装有 钛丝或钽片作为吸气剂。灯的光窗材料根据所发射的共 振线波长而定,在可见波段用硬质玻璃,在紫外波段用 石英玻璃。制作时先抽成真空,然后再充入压强约为267 133Pa的少量氖或氩等惰性气体,其作用是载带申流 使阴极产生溅射及激发原子发射特征的锐线光谱 由于受宇宙射线等外界电离源的作用,空心阴极灯 中总是存在极少量的带电粒子。当极间加上300~500V电 压后,管内气体中存在着的、极少量阳离子向阴极运动, 并轰击阴极表面,使阴极表面的电子获得外加能量而逸
15 第二节 仪 器 空心圆柱形，由待测元素的高纯金属和合金直接制成， 贵重金属以其箔衬在阴极内壁。阳极为钨棒，上面装有 钛丝或钽片作为吸气剂。灯的光窗材料根据所发射的共 振线波长而定，在可见波段用硬质玻璃，在紫外波段用 石英玻璃。制作时先抽成真空，然后再充入压强约为267 ~ 1333 Pa的少量氖或氩等惰性气体，其作用是 载带电流、 使阴极产生溅射及激发原子发射特征的锐线光谱。 由于受宇宙射线等外界电离源的作用，空心阴极灯 中总是存在极少量的带电粒子。当极间加上300 ~ 500V电 压后，管内气体中存在着的、极少量阳离子向阴极运动， 并轰击阴极表面，使阴极表面的电子获得外加能量而逸