六.几何计算 La=2BC+aa +a2 2a cos 6+o(da+dau+e(da2-dau 在角6蛟小的情况下,有: 开囗传动中的几何关系 cos6≈1-6 d2ad1 sinb≈ 2a 将O带入经整理得: ≈2a+(d2+dn)+nd 丌 4a d-d 80°-20≈180° ×57.3 2=180+29≈180+2d2 ×57.3 0=2)2+4)80-)]
六. 几何计算 1 2 1 2 2 2 2 d d d d d L BC = + + 2 2 1 cos 1− 将 带入经整理得： 在角 较小的情况下，有： = − sin 2 2 1 a dd dd 2 2 1 2 1 ( ) 2 ( ) 2 4 d d d d d d d L a d d a − + + + 2 2 2 1 2 1 2 1 1 2 ( ) [2 ( )] 8( ) 8 d d d d d d d d a L d d L d d d d − + + − + − − 0 0 2 1 0 1 180 2 180 57.3 − = − − a dd dd dd1 dd 2 o1 o2 E ( ) ( ) 2 2 cos = a + dd 2 + dd1 + dd 2 − dd1 0 0 2 1 0 2 180 2 180 57.3 − = + + a dd dd
§8-2带传动工作情况分析 带传动中的力分析: alt F 工作前:带以一定的张紧力安装在带轮上,带受初拉力F 矿工作时:由于带与轮的摩擦力F,形成紧边和松边。 紧边:F0→)F1 松边:F0→F2 假设带的总长不变,则:紧边的伸长量=松边的收缩量 又设带的变形量与力的增量成正比,则: Fi F=F-F 或F1+F2=2F0
§8－2 带传动工作情况分析 一. 带传动中的力分析： F0 F0 F0 F0 工作前：带以一定的张紧力安装在带轮上，带受初拉力F0 工作时：由于带与轮的摩擦力Ff ，形成紧边和松边。 F1 − F0 = F0 − F2 紧边：F0 → F1 松边：F0 → F2 假设带的总长不变，则：紧边的伸长量=松边的收缩量 又设带的变形量与力的增量成正比，则： 或 F1 + F2 = 2F0
取主动轮一端的带为分离体, 其受力:F1、F2、N、Ft ∑T=0:Fp+222 0 F=F-f=F 有效拉力 其中 1000P F1=F+ F是由功率P(外载) F1+F2=2F0 2 决定的,P个F个 Fi-F2=F F是有限的,当F和f 讨论: 定时,Fmx=fN )若F<Fmx:Fe=F,正常工作 2)若F=Fmx:打滑临界状态; 3)若F>Fmx:打滑
0 2 2 2 0 : 1 1 1 2 1 1 = + − = p p p O f d F d F d T F Ff = F1 − F2 = Fe 有效拉力 v P Fe 1000 其中： = = − = + 2 2 2 0 1 0 e e F F F F F F F1 + F2 = 2F0 F1 − F2 = Fe N Ff 取主动轮一端的带为分离体， 其受力：F1、F2、N、Ff O1 Fe——是由功率P（外载） 决定的， P→ Fe Ff ——是有限的，当F0和f 一定时， Ffmax= f N 讨论： 1）若Fe Ffmax ： Fe = Ff ，正常工作； 2）若Fe = Ffmax ： 打滑临界状态； 3）若Fe Ffmax ： 打滑
二.带传动的最大有效拉力及其影响因素: 现以平带为例:研究带在打滑临界条件下的受力情况 F 取带的一微段征,对应的圆心角da,其上受 力有:F+F、F、WN、dFfN 平衡条件: 法向:FSn+(F+F)s2 d n=0 dN 切向:Fcos2+fiN-(F+lFa=0 略去高阶微量dFsi d 考虑到da很小,取 2 a da SIn cOS ,并将两式整理得: 2 2 F+dFI C F=/ F FL= 柔韧体摩擦的欧拉公式 返回
二. 带传动的最大有效拉力及其影响因素： F1 F F2 F+dF dN fdN r 现以平带为例：研究带在打滑临界条件下的受力情况 0 2 ( )sin 2 sin + + − dN = d F dF d F ( ) 0 2 cos 2 cos + − + = d fdN F dF d F 略去高阶微量 ，考虑到d很小，取 、 ，并将两式整理得： 2 sin d dF 2 2 sin d d = 1 2 cos = d fd F dF = = 0 1 2 1 dF fd F F F f F F e 1 = 2 取带的一微段dL，对应的圆心角d，其上受 力有：F+dF、F、dN、dFf=f dN 柔韧体摩擦的欧拉公式 返回 平衡条件： 切向： 法向：