(1)自然宽度 谱线的固有宽度称自然宽度，以△、△表示，激 发态原子的平均寿命越短，能级宽度越宽，谱线的 自然宽度越大。不同的谱线具有不同的△、△y (2)多普勒(Doppler)变宽 多普勒变宽以△yD、△n表示，它是由原子在空间作相对 热运动引起的谱线变宽，又称热变宽，它是谱线变宽的主 要因素。 △V=7.16×10-7.% A △2p=7.16×10-7.2
(1)自然宽度 谱线的固有宽度称自然宽度，以ΔνN、ΔλN表示，激 发态原子的平均寿命越短，能级宽度越宽，谱线的 自然宽度越大。不同的谱线具有不同的ΔνN、ΔλN （2）多普勒（Doppler）变宽 多普勒变宽以ΔνD、ΔλD表示，它是由原子在空间作相对 热运动引起的谱线变宽，又称热变宽，它是谱线变宽的主 要因素。 r D r A T A T V V 0 7 0 7 7.16 10 7.16 10 D
温度越高，原子的相对热运动越剧烈，热变 宽增大，通常△为10-4~103nm。 (3)压力变宽 由同种辐射原子间相互碰撞而产生的赫尔兹马 克变宽(Holtzmark),或称共振变宽，以△入R表 示； 不同种原子相互碰撞产生的变宽叫洛伦兹变宽 (Lorentz),以△入，压力越大，碰撞变宽愈严 重，因此，碰撞变宽又称压力变宽。 谱线变宽往往会导致原子吸收分析灵敏度降低
温度越高，原子的相对热运动越剧烈，热变 宽增大，通常ΔλN为10-4~10-3nm。 n （3）压力变宽 由同种辐射原子间相互碰撞而产生的赫尔兹马 克变宽(Holtzmark)，或称共振变宽，以ΔλR表 示； 不同种原子相互碰撞产生的变宽叫洛伦兹变宽 （Lorentz）,以ΔλL。压力越大，碰撞变宽愈严 重，因此，碰撞变宽又称压力变宽。 谱线变宽往往会导致原子吸收分析灵敏度降低
3.2 原子吸收光谱分析基本原理 四、原子吸收法与原子浓度的关系 (一)积分吸收测量法 k,dr=eN,f 十00 mc 00
四、原子吸收法与原子浓度的关系 （一）积分吸收测量法 N f mc e K v v 0 2 π d 3.2 原子吸收光谱分析基本原理
鹤丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2mm。而原 子吸收线半宽度：103mm。如图： 若用一般光源照射时，吸 收光的强度变化仅为0.5%。灵 敏度极差。 理论上： 2X10nm ∫K,dv= 入 nm mc 连续光源口与原子吸收线■ -00 的通带宽度对此示意图
钨丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2mm。而原 子吸收线半宽度：10-3mm。如图： 若用一般光源照射时，吸 收光的强度变化仅为0.5%。灵 敏度极差。 理论上： N f mc e K v v 0 2 π d
nm 十 [K.dv= e2 Nof 2X10nm mc 入nm 连续光源口与原子吸收线口 的通带宽度对此示意图 如果将公式左边求出，即谱线下所围面积测量出( 积分吸收)。即可得到单位体积原子蒸气中吸收辐射 的基态原子数%。 这是一种绝对测量方法，现在的分光装置无法实现。 (△入=10-3，若入取600nm,单色器分辨率入/△入=6×105) 长期以来无法解决的难题！ 能否提供共振辐射（锐线光源），测定峰值吸收？
N f mc e K v v 0 2 π d 这是一种绝对测量方法，现在的分光装置无法实现。 (△λ=10 -3，若λ取600nm，单色器分辨率R=λ/△λ=6×10 5 ) 长期以来无法解决的难题！ 能否提供共振辐射（锐线光源），测定峰值吸收？ 如果将公式左边求出，即谱线下所围面积测量出（ 积分吸收）。即可得到单位体积原子蒸气中吸收辐射 的基态原子数N0