分散度与比表面 从表上可以看出,当将边长为102m的立方体分 割成10m的小立方体时,比表面增长了一千万倍。 可见达到nm级的超细微粒具有巨大的比表面积, 因而具有许多独特的表面效应,成为新材料和多相 催化方面的研究热点 边长lm立方体数比表面A/(m2m) 1×102 6×102 1×103 103 6×103 1×105 1×107 00 9 6×105 15 6×10 1×1091021 6×109 4上-内容下一内容◆回主目录 返回 2021/2/21
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/2/21 分散度与比表面 从表上可以看出，当将边长为10-2m的立方体分 割成10-9m的小立方体时，比表面增长了一千万倍。 边长l/m 立方体数 比表面Av /（m2 /m3） 1×10-2 1 6 ×102 1×10-3 103 6 ×103 1×10-5 109 6 ×105 1×10-7 1015 6 ×107 1×10-9 1021 6 ×109 可见达到nm级的超细微粒具有巨大的比表面积， 因而具有许多独特的表面效应，成为新材料和多相 催化方面的研究热点
§10.1界面张力 4上一内容下一内容◇回主目录 返回 2021/2/21
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/2/21 §10.1 界面张力
1.液体的表面张力、表面功及表面吉布斯函数 表面层分子与内部分子相比,它们所处的环境不同。 体相内部分子所受四周邻近相同分子的作用力是对称 的,各个方向的力彼此抵销 但是处在界面层的分子,一方面受到体相内相同 物质分子的作用,另一方面受到性质不同的另一相中 物质分子的作用,其作用力未必能相互抵销,因此, 界面层会显示出一些独特的性质。 对于单组分系统,这种特性主要来自于同一物质在 不同相中的密度不同;对于多组分系统,则特性来自 于界面层的组成与任一相的组成均不相同 4上一内容下一内容令回主目录 返回 2021/2/21
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/2/21 1.液体的表面张力、表面功及表面吉布斯函数 对于单组分系统，这种特性主要来自于同一物质在 不同相中的密度不同；对于多组分系统，则特性来自 于界面层的组成与任一相的组成均不相同。 表面层分子与内部分子相比，它们所处的环境不同。 体相内部分子所受四周邻近相同分子的作用力是对称 的，各个方向的力彼此抵销； 但是处在界面层的分子，一方面受到体相内相同 物质分子的作用，另一方面受到性质不同的另一相中 物质分子的作用，其作用力未必能相互抵销，因此， 界面层会显示出一些独特的性质
1.液体的表面张力、表面功及表面吉布斯函数 最简单的例子是液体及其蒸气组成的表面。 液体内部分子所受的力可以 气相 彼此抵销,但表面分子受到体相 分子的拉力大,受到气相分子的 拉力小(因为气相密度低),所 以表面分子受到被拉入体相的作 用力。 这种作用力使表面有自动收缩到最小的趋势,并 使表面层显示出一些独特性质,如表面张力、表面吸 附、毛细现象、过饱和状态等。 4上一内容下一内容令回主目录 返回 2021/2/21
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/2/21 1.液体的表面张力、表面功及表面吉布斯函数 最简单的例子是液体及其蒸气组成的表面。 液体内部分子所受的力可以 彼此抵销，但表面分子受到体相 分子的拉力大，受到气相分子的 拉力小（因为气相密度低），所 以表面分子受到被拉入体相的作 用力。 这种作用力使表面有自动收缩到最小的趋势，并 使表面层显示出一些独特性质，如表面张力、表面吸 附、毛细现象、过饱和状态等
1.液体的表面张力、表面功及表面吉布斯函数 气相 4上一内容下一内容令回主目录 返回 2021/2/21
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