第四章静态电磁场求解 主要内容: 静态的场唯一性定理 分离变量方法 Green函数方法 镜像原理
主要内容： 静态的场唯一性定理 分离变量方法 Green函数方法 镜像原理 第四章 静态电磁场求解
表 静态电磁场间题的比较 静电场 恒定电流的电场 静磁场(无源区) 介质的介电常数 介质电导率常数a 介质磁导率常数 V×E(r)=0 V×Ert=0 ·Hrl=0 v. 了·Hr1= 0 P V. Pir =-a·K V Mfir D()=eE() J(=GE() Biri=uhr E(r}=-V少r E(r)=-Vpir) Hr1=-v "r r 2r)=.k|v Ghr 内| a k an F1 an r2 an
4.1静态场的唯一性定理 1静态电磁场的方程 静电场由电荷激发,电荷是静电场的通量源。 恒定磁场由恒定电流激发,电流是静态磁场的 涡旋源。静态电磁场与时间无关,具有相同的 基本特性。 ①静态电磁场与时间无关,属于时不变场, 数学上满足同一类方程( Poisson方程) ()=-m() K为介质的电磁特性参数
4.1 静态场的唯一性定理 1 静态电磁场的方程 静电场由电荷激发，电荷是静电场的通量源。 恒定磁场由恒定电流激发，电流是静态磁场的 涡旋源。静态电磁场与时间无关，具有相同的 基本特性。 ① 静态电磁场与时间无关，属于时不变场， 数学上满足同一类方程（Poisson方程） ( ) ( ) r r = − 2 κ为介质的电磁特性参数
②静态电磁场(恒定电流磁场源区)具有 无旋特性,可以用标量函数(称为位函 数或势函数)的梯度来表示,即 F()=-Vd) ③在介质的分界面上,位函数满足 o(儿=(儿 aO an 2 an Is
② 静态电磁场（恒定电流磁场源区）具有 无旋特性，可以用标量函数（称为位函 数或势函数）的梯度来表示，即 ③ 在介质的分界面上，位函数满足 F(r) = −(r) ( ) ( ) = − = s S S S S n n | | 1 2 1 2 r r
静态电磁场的定解问题为 O儿 an边界 B(r) pr
静态电磁场的定解问题为： ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) = = − M n | M | ，或 ＝ 边界 边界 r r r r 2 (r) (r) n