第草 耦合腔 Coupled Cavity 已经把矩形腔、圆柱腔总结成为传输线腔,并采用 场论(复频率)方法和网络(推广cuen)方法作了分析,不 论是什么横截面的腔,它们都可以归纳为理想腔或孤立 腔,其最主要特点是四周封闭与外界不存在能量交换 但是,实际谐振腔必须要与外界进行能量交换这就 是讨论耦合腔的必要性。 (a)理想腔 b)耦合腔 图34-1理想腔与耦合腔
第34章 耦合腔 Coupled Cavity 已经把矩形腔、圆柱腔总结成为传输线腔，并采用 场论(复频率)方法和网络(推广cullen)方法作了分析，不 论是什么横截面的腔，它们都可以归纳为理想腔或孤立 腔，其最主要特点是四周封闭与外界不存在能量交换， 但是，实际谐振腔必须要与外界进行能量交换——这就 是讨论耦合腔的必要性。 (a) 理想腔 (b) 耦合腔 图 34-1 理想腔与耦合腔
场论 网络 方法 方法 传输腔 入和Q 图34-2两种研究方法
场论 方法 网络 方法 传输腔 0 0 和Q 图 34-2 两种研究方法
Z方向导体的端壁损耗 网络方法的特点是把传输脞的损耗分解成两部 分—侧壁有耘传输线和端壁导 体损耗。为此研究四周为理想导体,而中间填充o媒 质的波导,里边传输T浪。 图34-3充满σ媒质的矩形浪导
一、z方向导体的端壁损耗 网络方法的特点是把传输腔的损耗分解成两部 分 — 侧 壁 有 耗 传 输 线 和 端 壁 导 体损耗。为此研究四周为理想导体，而中间填充 媒 质的波导，里边传输 TE 波 10 。 图 34-3 充满σ媒质的矩形波导
Z方向导体的端壁损耗 这时的 Maxwel方程 V×E=0B V×H=-joE+OE≈OE (34-1) 而对应的 Helmhotz方程是 VH +kH=0 (34-2) 其中 Jono (34-3)
这时的Maxwell方程 一、z方向导体的端壁损耗 (34-1) (34-2) = − = − + E j H H j E E E 而对应的Helmhomtz方程是 0 2 ~2 Hz + k Hz = 其中 ~ k j 2 = − (34-3)
Z方向导体的端壁损耗 根据分离变量法设H1=研究的波常数。 d-X a2+k2x=0 (34-4) d2 y2 0 k2=k2 +10o (34-5)
一、z方向导体的端壁损耗 根据分离变量法设 Hz = ， XYZ 且研究的 波 TE 为常数 10 Y 。 d X dx k X d Z dz Z z 2 2 2 2 2 2 0 0 + = − = (34-4) ~ k kz 2 2 2 = − 2 2 2 2 = − = k k + a j z ~ (34-5)