西安电子科技大学：《微波技术基础》课程教学资源（PPT课件讲稿）第32章 圆柱谐振腔

第草 圆柱谐振腔 Cylindrical resonator 与矩形腔的情况类似,我们以TEm波为例,先 硏究方向行浪场也即传输线情况。 H= AmJ(kr) C0Sm9。- (32-1) sIn mo 在x=0处放一金属板,H=0的全反射条件 cos me H=AmJ(k).(e -e) sIn mo cos mo H J(k。r) sin sIn mo

第32章 圆柱谐振腔 Cylindrical Resonator 与矩形腔的情况类似，我们以TEmn波为例，先 研究z方向行波场——也即传输线情况。 H A J k r m m e z mn m c j z = − ( ) cos sin    在z=0处放一金属板，Hz=0的全反射条件 H A J k r m m e e H J k r m m z z mn m c j z j z mnp mn c = − = − ( ) cos sin ( ) ( ) cos sin sin        (32-1)

圆柱腔中的场和A0 其中,k=mmn/R,mm是m阶Bese函数导数的 根。再在x处放一金属板,又一次构成H=0的全反 射条件。 图32-1圆柱谐振腔

一、圆柱腔中的场和l 0 R r x Z  y 0 图 32-1 圆柱谐振腔 其中，kc=mmn/R，mmn是m阶Bessel函数导数的 根。再在z=l处放一金属板，又一次构成Hz =0的全反 射条件

圆柱腔中的场和A0 由inb=0可得到bn,且 H=Hmmm(kr cosm:p兀 sin (32-2) sIn mo 我们再次看到尽管圆柱腔和矩形腔横向截面完全 不同,但是纵向因子sm(2是样的,这正是传输线型 谐振腔的共同特点

由sinbl=0可得到b=pp /l，且 H H J k r m m p l z z = mnp m c      ( )  cos sin sin   p 我们再次看到尽管圆柱腔和矩形腔横向截面完全 不同，但是纵向因子 是一样的，这正是传输线型 谐振腔的共同特点。 sin p l z  p      一、圆柱腔中的场和l 0 (32-2)

圆柱腔中的场和A0 在浪导中,横向分量用纵向分量表示得到不变量 矩阵 CE a E jou 1 OE E y1o07a(323) H Ia OOH H jou 0 0 a 1 OH

E E H H k j j j j E r r E H r r H r r c z z z z                                 = − − − − − −                                     1 0 0 0 0 0 0 0 0 1 1 2 一、圆柱腔中的场和l 0 (32-3) 在波导中，横向分量用纵向分量表示得到不变量 矩阵

圆柱腔中的场和A0 于是有 E E- Ou CH k ar (32-4) H y OH kr a H

于是有 E j k r H E j k H r H k r H r H k H r c z c z r c z c z = − = = − = −                            2 2 2 2 一、圆柱腔中的场和l 0 (32-4)