即:m∑“1e21n)=∑,(x8H(n)(4) (4等式两边同乘m则有: dn()。En dt ∑c1()kh"<m|H()n 即aQ=1∑c(×2 (E-Em)t dt ih (m/F()n)(5) 据En-Emn=hvmn=ho
( ) '( ) (4) ( ) e n c t e H t n dt dc t i E t i n n E t i n n n n − − 即 ： = (4)等式两边同乘 m 则有: e c t e m H t n dt dc t i E t i n n E t i m m n ( ) | '( ) ( ) = − − 即 ( ) '( ) (5) ( ) 1 ( ) c t e m H t n dt i dc t E E t i n n m − n − m = 据 En − Em = hnm = nm
(5)式可写为: ∑c1() mn (6) cn(的物理意义:|cm(2表示m态出现的几率 若微扰作用是在t=0→t之间,则: cn(1)=∑c1le-0rmnh() (实际求解很困难。) (E-ELt dt in ∑c(.kn mH(o)n)(5) E-E=ho
( ) '( ) (5) ( ) 1 ( ) c t e m H t n dt i dc t E E t i n n m − n − m = (5) 式可写为: ( ) ' (6) ( ) 1 mn i t n n m c t e H dt i dc t − n m = cm(t)的物理意义: |cm(t)|2 表示 m 态出现的几率。 若微扰作用是在 t = 0 → t1 之间，则： (7) 1 1 0 − = t m n i t n m cn (t ) e H' dt i c (t ) n m （实际求解很困难。） En − Em = nm
现采用简单近似方法: 设在时间t=0→t,电磁辐射起作用,有H(; 当t<0和t>t时,H'(t)=0,体系处于确定态, 即初始态 初始条件:cn1(0)=1,c1(0)=0,k≠n 即ck(t)=82(8)
现采用简单近似方法： 设在时间 t = 0 → t1 , 电磁辐射起作用, 有 H(t); 当 t < 0 和 t > t1 时, H(t) = 0, 体系处于确定态, 即初始态 |n 。 初始条件： cn (0) = 1， ck (0) = 0，k n。 即 ( ) (8) k kn c t =
将(8)代入(7),得: (t) 访 b - H"mnh=-[ eo mmh' dt 方 故,m态出现的几率Pn1(t为: Pm(t)=cm()/2 1 Ici H 2 mn d(10) k k Cm(t)= ∑c()e- mmdh' dt(7
将 (8) 代入 (7)，得： ( ) (8) 0 k nk c t = − = 1 0 ' 1 ( ) t m n i t m e H dt i c t n m (9) ' 1 0 = − t mn i t e H dt i mn 故, m 态出现的几率Pm(t)为： ' (10) 1 ( ) | ( )| 2 0 2 2 1 P t c t e H dt t mn i t m m mn = = ( ) ' (7) 1 ( ) ' 0 − = t m n i t n m cn t e H dt i c t n m
§22电磁辐射的经典理论 由于原子尺寸比电磁波尺寸小得多,因而用 经典理论处理电磁波是可行的。 1、 Maxwe方程 10E VE= EE E at y> V-B 1 0B B B..B. x 2
§2.2 电磁辐射的经典理论 由于原子尺寸比电磁波尺寸小得多，因而用 经典理论处理电磁波是可行的。 1、Maxwell 方程 2 2 2 2 1 t E c E = 2 2 2 2 1 t B c B = Ex Ey Ez , , Bx By Bz ,