《化工热力学》课程教学课件（PPT讲稿）第三章 流体的热力学性质

2.Maxwell第二关系式 Maxwel1第二关系式，可由四大微分方程式直接取得 如：dU=TdS-pdV ■当dV=0时 =T ■当dS=0时 av 同理，可以得到其他Maxwel1第二关系式

2. Maxwell第二关系式  = T        S V U  = −p        V S U Maxwell第二关系式，可由四大微分方程式直接取得 ▪当dS=0时 同理，可以得到其他Maxwell第二关系式。 如：dU=TdS-pdV ▪当dV=0时

Maxwell第二关系式也可以通过函数关系式得到。 如：若U=f(S,V) U au os a 与式(3-1)比较，dU=TdS-pdV 系数相等，故有

Maxwell第二关系式也可以通过函数关系式得到。 如：若U=f(S,V)  = −p        V S U  = T        S V U dV V U dU dS S          +        = S V U 与式（3-1）比较，dU=TdS-pdV 系数相等，故有

3.2热力学性质的计算 3.2.1 Maxwel1关系式的应用 Maxwell关系式的作用就在于应用它所能够推求 出各热力学变量。在工程上，应用较多的函数是H,S,而且 多为H,S的变化量， H,S的基本计算式的推导原则： 均相，单组份； 以16个Maxwe11's Equations为基础； 最终结果是以PVT,Cp或Cv表示的

3.2 热力学性质的计算 3.2.1 Maxwell关系式的应用 Maxwell关系式的作用就在于应用它所能够推求 出各热力学变量。在工程上，应用较多的函数是H,S，而且 多为H,S的变化量. H,S的基本计算式的推导原则： 均相，单组份; 以16个Maxwell’s Equations为基础; 最终结果是以PVT, Cp或Cv表示的

1 S的基本关系式 os as S=f(T,p) ds dT dp ot (定义，马氏第二关系》 -dT (3-15a)

1 S的基本关系式 S=f(T，p) dp p S dT T d p T            +        = S S  =        T p S T c T H H S T H T H S p p p p p  =                 =        •    =        S （定义，马氏第二关系） 又∵ T T p V p         = −          S ∴ dP T dT T c dS p p         = − V (3-15a)

在特定条件下，可以对此进行相应的简化： T不变， p不变， T 对理想气体， ds-%-dr- av T dp=dT- R dp 对液体， S B a BV

在特定条件下,可以对此进行相应的简化: ▪T不变， dp T dS p         = − V ▪p不变, dT T c dS p = ▪对理想气体， dp P R dT T c dp T V dT T c dS p p p  = −        = − ▪对液体， ∵ T p T V p         = −          S T p         = V V 1  ∴ V T p  =        V