上游充通大 SHANGHAI JIAO TONG UNIVERSITY 1896 1920 1987 2006 材料组织结构的表征 SHANGH 赵冰冰 材料科学与工程学院 A2019年 G
1896 1920 1987 2006 材料组织结构的表征 赵冰冰 材料科学与工程学院 2019年
③ X射线衍射方向 ·Bragg方程 ·Ewald图解 ·X射线衍射方法 材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering
材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering X射线衍射方向 • Bragg方程 • Ewald图解 • X射线衍射方法
图 同一晶面时 R2 A M M 对于同一晶面的原子，一束单色射线，以角入射到晶面MM2,在对称 侧R1R2观察衍射强度。如果入射线在L1L2处周相相同，由于L1M,R路程 与L2M,R,相同，经散射到达R1R2后周相也相同。同周相电磁波叠加后振 幅相加，故同一层晶面原子散射线，在反射方向上互相加强。 材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering
材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering A M1 A M2 L1 L2 R2 R1 θ θ 同一晶面时 对于同一晶面的原子，一束单色射线，以θ角入射到晶面M1M2，在对称 侧R1R2观察衍射强度。如果入射线在L1L2处周相相同，由于L1M1R1路程 与L2M2R2相同，经散射到达R1R2后周相也相同。同周相电磁波叠加后振 幅相加，故同一层晶面原子散射线，在反射方向上互相加强
图 多重晶面时 M B 假设入射线L和L2,分别照射到M和M2,经两层原子反射后分别到达R和R2位 置。X射线经过L2M2R2与L1M1R1路程之差为△s=L1M1R1-L2M2R2=2dsin0。 路程差△s=2dsi为射线半个波长时，两晶面散射波的周相差为π，两散射波 抵消为零。路程差△s=2dsin8为波长整倍数n,两晶面散射波周相差为2nπ， 两散射波叠加后加强。在射线反射方向，两晶面散射线加强的条件为 2dsin0=n入 材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering
材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering A M2 A M1 L1 L2 R1 R2 θ θ d B B 多重晶面时 假设入射线L1和L2 ，分别照射到M1和M2，经两层原子反射后分别到达R1和R2位 置。X射线经过L2M2R2与L1M1R1路程之差为Δs= L1M1R1 -L2M2R2=2dsinθ。 2d sin n 路程差Δs=2dsinθ为射线半个波长时，两晶面散射波的周相差为π，两散射波 抵消为零。路程差Δs=2dsinθ为波长λ整倍数n，两晶面散射波周相差为2nπ， 两散射波叠加后加强。在射线反射方向，两晶面散射线加强的条件为
③ Bragg.方程 d晶面间距，入射（或反射）线与 Incident 晶面之夹角即布拉格角，n整数 wave front 即反射的级，波长。 Reflected wavefront (hkl) (hkl) 20 Braggs'law:n=2dhkl sinenk 材料料学与工程学院 School of Materials Science and Engineering
材料科学与工程学院 School of Materials Science and Engineering Bragg方程 d晶面间距，θ入射(或反射)线与 晶面之夹角即布拉格角，n整数 即反射的级，λ波长