中国石油大学（华东）：《化工热力学》课程教学资源（课件讲义）期末各章复习

中因石油大学 CHINA UNIVERSITY OF PETROLEUM 第3章流体的热力学性质计算 3.1热力学性质间的关系（★） 3.2.理想气体热力学性质的计算（★） 3.3真实气体热力学性质的计算 3.4纯流体的热力学性质图和表 山0n0p1110g0

第3章 流体的热力学性质计算 3.1 热力学性质间的关系 ( ) 3.2 理想气体热力学性质的计算 ( ) 3.3 真实气体热力学性质的计算 3.4 纯流体的热力学性质图和表

3.1热力学性质间的关系 3.1.1热力学基本方程—适用于定组成的均相流体 对单位质量定组成的均匀流体， dU Tds-pdv (3-1) 在非流动状态下，不考虑动、位 能的变化，可推出其热力学性质 dH TdS+Vdp 6-2) 间的关系。 dA=-pdV-SdT (3-3) 即“物化”中的四大微分方程 dG=Vdp-SdT -4) 注意几点： ◆封闭或定组成的散开体系均适用； ◆均相体系（单相)； ◆平衡态间的变化； ◆式中容量性质为单位质量或单位摩尔的量，即强度性质

注意几点：  封闭或定组成的敞开体系均适用；  均相体系（单相）；  平衡态间的变化；  式中容量性质为单位质量或单位摩尔的量，即强度性质 3.1 热力学性质间的关系 对单位质量定组成的均匀流体， 在非流动状态下，不考虑动、位 能的变化，可推出其热力学性质 间的关系。 即“物化”中的四大微分方程 dU  TdS  pdV dH  TdS Vdp dA   pdV  SdT dG Vdp  SdT (3-2) (3-3) (3-4) (3-1) 3.1.1 热力学基本方程 ——适用于定组成的均相流体

3.1热力学性质间的关系 3.1.3 Maxwell:关系式 dz=Mdx+Ndy aN a小 dU TdS-pdv at as l as dH TdS +Vdp ar= av ap )s a dA=-pdV-SdT OT) dG=Vdp-SdT

3.1 热力学性质间的关系 3.1.3 Maxwell关系式 dz  Mdx  Ndy x y x N y M        G V p S T A p V S T H T S V p U T S p V d d d d d d d d d d d d          S S V p V T          S S p V p T        V V T S T p         p T p S T V         

Maxwell:关系式的应用 国 说明： ◆U,A,G的变化可以从H,S的变化中求出； U=H-PV G-H-TS A=U-TS ◆Cp、C—对真实气体是T,p和T,V的函数。 ◆理想气体Cp-C=R

Maxwell关系式的应用 说明：  U、 A，G的变化可以从H、S的变化中求出； U=H–pV G=H–TS A=U–TS  Cp、CV——对真实气体是T、p和T、V的函数。  理想气体Cp - CV =R

3.2理想气体热力学性质的计算 (①)热力学能 对理想气体，Cy,C仅仅是T的函数 AU-C,dT (2)焓 AH-CHOT (3)熵 S=号ar-R P

3.2 理想气体热力学性质的计算 (2) 焓 对理想气体， CV ，Cp仅仅是T的函数   21 Δ did TT H Cp T (3) 熵 (1) 热力学能   21 Δ d TT U CV T 1 2 Δ d ln 2 1 p p T R T C S T T p   