Xidian University 首先,不考虑电子和其他粒子的碰撞。这时,电场能量全部 转为电子动能。根据能量定理,电子所受的电场力为其动量 的增量,即 e= dt 式中电子质量m=9.106×10°kg 在时谐场中,上式为eE=jom 所以 eE 物理与光电工程学院电浪传镯研究所
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 首先，不考虑电子和其他粒子的碰撞。这时，电场能量全部 转为电子动能。根据能量定理，电子所受的电场力为其动量 的增量，即 d e m dt = V E 式中电子质量 在时谐场中，上式为 e jm = E V 31 m kg 9.106 10− = e j m E V = 所以
Xidian University eE V×H=jo0E+eⅤM mo 将其代入麦克斯韦旋度方程,可得 V×H=j0sE+eW/e J J080 1 E o m8 J08CE 式中 Ne o mE 0 物理与光电工程学院电波播动岁
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 将其代入麦克斯韦旋度方程，可得 式中 e jm = E V 0 = + H E V j e N 2 0 2 0 0 0 1 r e j eN jm Ne j m j = + = − = E H E E E 2 2 0 1 r Ne m = −
Xidian University Ne 代入e和m的值,可得 N 1-80.8 En为电离层的等效介电常数,其值小于1。 在不考虑电子和其他粒子碰撞时,电离层具有理想电 介质的特性(σ=0),即电场的能量仅使电子发生运动,没 有任何损耗。 物理与光电工程学院电浪传镯研究所
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 代入e和m的值，可得 2 2 0 1 r Ne m = − 2 1 80.8 r N f = − εr为电离层的等效介电常数，其值小于1。 在不考虑电子和其他粒子碰撞时，电离层具有理想电 介质的特性(σ=0),即电场的能量仅使电子发生运动，没 有任何损耗
Xidian University 接下来考虑电子与其他粒子的碰撞。 此时电场能量一部分转变为分子动能,另一部分转变为电离 层的热能。 设γ为碰撞频率(表示单位时间内电子与其他粒子的平均碰 撞次数),并设碰撞时电子原有动量全部转移给其他粒子。 电子运动方程为 dv ee=m+myv= jomv+myv 所以 eE Jom+mr 物理与光电工程学院电浪传镯研究所
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 接下来考虑电子与其他粒子的碰撞。 此时电场能量一部分转变为分子动能，另一部分转变为电离 层的热能。 设 γ为碰撞频率(υ表示单位时间内电子与其他粒子的平均碰 撞次数)，并设碰撞时电子原有动量全部转移给其他粒子。 d e m m j m m dt = + = + V E V V V 电子运动方程为 e j m m = + E V 所以
Xidian University eE式中s=+ V J080 am+m Ne 将其代入麦克斯韦旋度方程 mE0(y2+O2) Ne V×H=/EE+eN om m(y2+02) σ为等效电导率,表征电离层中由电子碰撞所引起的能量 吸收作用。 E;和σ都是频率的函数,说明电离层是色散媒质。 N在电离层中不是一个常数,所以电离层是非均匀媒质。 物理与光电工程学院电浪传播研究所 西学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 e j m m = + E V 将其代入麦克斯韦旋度方程，可得 0 = + H E V j e N 2 2 2 2 2 2 0 0 0 0 0 1 ( ) ( ) r e j eN j m m j j Ne j Ne m m = + + = + = − + + E H E E E 式中 2 2 2 0 2 2 2 0 1 ( ( ) ) r r r Ne em j N m = − + = + = + σ为等效电导率，表征电离层中由电子碰撞所引起的能量 吸收作用。 εr和σ都是频率的函数，说明电离层是色散媒质。 N在电离层中不是一个常数，所以电离层是非均匀媒质