第8章线天线 式(8-1-3)代入式(8-1-2),同时令1 ,则细振子 天线的辐射场为 60丌e -f份 sin e sin B(h -=pke Bcos 60 e 2sin e sin B(h-2)cos(B=cose)d= 60L me∥F(O) 式中, F(0) cos( Bh cos 0)-cos Bh sin e
第8章 线天线 式（8 -1 -3）代入式（8 -1 -2）, 同时令 , 则细振子 天线的辐射场为 r r 1 1 h z e dz r I e E j j z h h j r m cos sin sin ( ) 60 − − − = − h z z dz r I e j h j r m 2sin sin ( )cos( cos ) 60 0 = − − ( ) 60 e F r I j m − j r = 式中, sin cos( cos ) cos ( ) h h F − =
第8章线天线 F(O)是对称振子的E面方向函数,它描述了归一化远区场 Eθ随0角的变化情况。图8-3分别画出了四种不同电长度 线的归一化E面方向图,其中多212和2的对称振子天 (相对于工作波长的长度) 2h 和 1的对称振 子分别为半波对称振子和全波对称振子,最常用的是半波对称 振子。由方向图可见,当电长度趋近于3/2时,天线的最大辐射 方向将偏离90°,而当电长度趋近于2时,在090°平面内就没 有辐射了。 由于F(0不依赖于φ,所以H面的方向图为圆 根据式(6-3-7),对称振子的辐射功率为
第8章 线天线 |F(θ)|是对称振子的E面方向函数, 它描述了归一化远区场 |Eθ|随θ角的变化情况。 图 8 - 3 分别画出了四种不同电长度 （相对于工作波长的长度）: 和2的对称振子天 线的归一化E面方向图, 其中 和 的对称振 子分别为半波对称振子和全波对称振子, 最常用的是半波对称 振子。由方向图可见, 当电长度趋近于3/2时, 天线的最大辐射 方向将偏离90° , 而当电长度趋近于2时,在θ=90°平面内就没 有辐射了。 由于|F(θ)|不依赖于φ, 所以H面的方向图为圆。 根据式（6 -3 -7）, 对称振子的辐射功率为 2 3 ,1, 2 2 1 = h 2 2 1 = h 1 2 = h
第8章线天线 120 210 30 210 240 「240 270° 表示2h/=2 表示h/=2 水表示2h/A=1 水表示2h/=2 图8-3对称振子天线的归一化E面方向图
第8章 线天线 图 8 –3 对称振子天线的归一化E面方向图 150 210 240 300 330 30 120 60 150 210 240 300 330 30 120 60 …… 表 示2h/＝ * *表 示2h/＝ 1 1 2 …… 表 示2h/＝ * *表 示2h/＝ 2 3 2 ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° ° 1 1 180° 0° 270° 90° 180° 0° 270° 90°
第8章线天线 r-E 2丌 max 240丌J00 F(O sin dedo 60212c2x 240T P2 Jo Jo IF(0) sin dedo 化简后得 IiI IF(O) sin eded 将式(8-1-6)代入式(6-3-10)得对称振子的辐射电阻为 30c2z R IF(O) sin eded 图8-4给出了对称振子的辐射电阻R随其臂的电长度h 的变化曲线
第8章 线天线 F d d r E p ( ) sin 240 2 2 0 0 2 max 2 = F d d r r I m ( ) sin 60 240 2 2 0 0 2 2 2 2 = 化简后得 p I m F( ) sin d d 15 2 2 0 0 2 = 将式（8 -1 -6）代入式（6 -3 -10）得对称振子的辐射电阻为 R F( ) sin d d 30 2 2 0 0 = 图 8 - 4 给出了对称振子的辐射电阻RΣ随其臂的电长度h/λ 的变化曲线
第8章线天线 R、/9 300 250 200 0.10.20.30.40.50.60.70.80 图8-4对称振子的辐射电阻与h的关系曲线
第8章 线天线 图 8-4 对称振子的辐射电阻与h/λ的关系曲线 0.1 h/ R∑ / 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 0 50 100 150 200 250 300